Равномерное и неравномерное движение тела по окружности

Неравномерное движение по окружности

Равномерное и неравномерное движение тела по окружности

Математическая справка: составляющие векторы.Пусть имеется некоторый вектор . Проведем через его начало – точку 0, координатные оси 0х и 0у (рис. 12.5).

А из конца вектора – точки А опустим перпендикуляры АВ и АС на оси 0х и 0у. Тогда векторы и называются составляющими вектора по осям 0х и 0у.

При этом = + .

Заметим, что и – это не проекции вектора на оси 0х и 0у, так как проекция вектора – скалярная величина. Составляющие вектора – это векторы!

Зная составляющие и , легко найти модуль вектора : | |= . Заметим также, что один и тот же вектор можно разложить на разные составляющие (рис. 12.6): в системе координат х0у = + , в системе отсчета х¢0у¢ = + .

Нормальное, тангенциальное

И полное ускорения

Пусть тело движется по некоторой кривой L и в определенный момент времени t оно находится в некоторой точке 0, и его ускорение равно (рис. 12.7). Проведем через точку 0 касательную к траектории.

Введем две координатные оси: t, направленную по касательной к траектории, и , перпендикулярную к касатель­ной. Тогда вектор можно представить в виде: = + , где и – составляющие вектора по осям и .

Вектор называется касательным или тангенциальным (от слова «тау» – t) ускоре­нием, вектор , назы­вается нормальным ускорением.

Рис. 12.7

Читатель: Простите за глупый вопрос, но почему ускорение на­зывается нормальным? Имеется в виду, что оно психически здоровое, т.е. не сумасшедшее?

Автор: Нет, просто в курсе аналитической геометрии вместо слова «перпендику­ляр» часто употребляют слово «нормаль». Нормальное ускорение – значит, перпендикулярное к касательной.

Читатель: И еще у меня сомнение: получается, что у одного и того же тела в один и тот же момент времени… сразу три ускорения: , и ?

Автор: Нет, конечно. Ускорение одно – , а и – ускорения только по названию. На самом деле это всего лишь составляющие вектора по осям и .

Этих составляющих может быть сколько угодно, если вместо осей и взять какие-нибудь другие оси. Просто разложение вектора ус­корения именно по этим осям, как мы убедимся, наиболее удобно.

Заметим, что если и известны, то , которое еще называют полным ускорением по модулю равно | | = .

Замечание. В каждой точке криволинейной траектории направления осей и , вообще говоря, разные. Поэтому эти оси называют мгновенными осями, их направление определено только в данное мгновение.

Задача 12.1. Найти полное, нормальное и тангенциальное ускорения для следующих случаев: 1) тело свободно падает с ускорением , 2) тело равномерно движется по окружности радиуса R со скоростью υ.

Решение. В первом случае траектория – прямая. Ось совпа­дает по направлению с вектором , = , = 0, = + (рис. 12.8,а). Во втором случае полное ускорение направлено к центру окружности, причем . Значит, = , = 0 (рис. 12.8,б).

СТОП! Решите самостоятельно: А2–А4.

Задача 12.2.Тело движется по окружности радиусом R равноускоренно с путевым ускорением a без начальной скорости. Найти нормальное, тангенциальное и полное ускорения в произвольный момент времени t, если в начальный момент времени тело покоилось.

R, t, a Решение. Пусть в момент времени t тело находилось в точке М и имело скорость , а через малое время Dt ® 0 тело находилось в точке М' и имело скорость .
= ? = ? = ?

Для того чтобы найти приращение скорости за это время, нужно из вектора вычесть вектор или, что то же самое, прибавить вектор (– ):

ПРИРАЩЕНИЕ = (ТО ЧТО СТАЛО) – (ТО ЧТО БЫЛО)

или

= – = + (– ).

Как видно из рис. 12.9, | | = М1В, | | = М1А.

Введем ось , направленную по касательной к окружности в точке М1 и ось , перпендикулярную оси и направленную по радиусу М1О к центру окружности. Разложим вектор на составляющие по осям и .

Для этого опустим перпендикуляр из конца вектора – точки В на оси и : ВС и ВD . Тогда и – составляющие вектора по осям и . При этом

= .

Полное ускорение равно

.

Поскольку вектор направлен вдоль оси , а вектор направлен вдоль оси , то эти векторы представляют coбой составляющие полного ускорения по осям и , т.е. нормальное и тангенциальное ускорения: , .

Найдем абсолютные значения нормального и тангенциального ускорений.

Нормальное ускорение.Рассмотрим треугольники MОM1 и АВС. В них ÐМОМ1 = ÐСАВ как углы со взаимно перпендикулярными сторонами (ОМАВ и ОМ1АС, так как радиус, проведенный в точку касания перпендикулярен касательной).

Поскольку время Dt мало, ÐDj = ÐСАВ ® 0; ÐВСА = 90° по по­строению, следовательно, и ÐABC ® 90°. Тогда можно считать, что АВ @ АС, т.е DАВС – равнобедренный.

С учетом этого приближения DАВС подобен DМОМ' как равнобедренные с равными углами при вершинах. Отсюда

,

где – перемещение тела. Поскольку угол ÐМОМ¢ мал, отрезок ММ1 практически совпадает с дугой окружности и модуль перемещения | | практически равен пройденному пути –длине дуги . Следовательно, | | = υDt. Отсюда

Итак:

.

Тангенциальное ускорение. Найдем модуль вектора :

= a(t + Dt) –at = aDt,

т.е. величина равна изменению модуля вектора скорости за время Dt. Модуль тангенциального ускорения равен:

Полное ускорение.Мы определили, что

,

Модуль полного ускорения равен

| | = = .

Направление вектора задается углом b = ÐВМ1С, который вектор пол­ного ускорения составляет с осью ( ­­ ).

В DСМ1В М1С = , ВС = ,

.

Читатель: Так какой же физический смысл имеют составляющие полного ускорения и ?

Автор: Заметим, что модуль тангенциального ускорения , как мы выяснили в задаче 12.2, равен отношению приращения модуля скорости ко времени, в течение которого это приращение произошло: , т.е. тангенциальное ускорение характеризует быстроту изменения модуля скорости.

Нормальное ускорение по модулю равно , т.е. характеризует скорость изменения нормальной составляющей скорости. Чем больше | |, тем быстрее тело меняет направление движения.

Ответ: ; аt = a; , вектор составляет с касательной угол .

СТОП! Решите самостоятельно: А5, В1, В2, В5, С2.

Кривизна кривой

Автор: Как Вы думаете, какая кривая на рис. 12.10,а «кривее»: 1 или 2?

Читатель: Признаться, Ваш вопрос не со­всем ясен, но чисто интуитивно, по-мое­му, кривая 2 «кривее», чем кривая 1. Но я с трудом понимаю, как можно измерять такое туманное понятие, как кривизна.

Автор: А как Вы думаете, какая окружность на рис. 12.10,б «кривее»: 1 или 2?

Читатель: «Кривее», конечно, маленькая, т.е. вторая, так как R2 < R1.

Автор: Верно! Вот Вы, кстати, сами того не заметив, и указали единицу кривизны окружности – ее радиус. Чем меньше радиус, тем «кривее» окружность, чем больше радиус, тем она «прямее».

Оно и по житейски понятно: когда едешь, на­пример, по московской кольцевой автодороге (радиус » 20 км) – полная иллюзия, что едешь по прямой. Ну, а если автомобиль поворачивает за угол – уж тут никаких сомнений – едешь по кривой.

При R ® ¥ окружность вообще превращается в прямую.

Читатель: Да, с окружностями понятно. Но как быть с неокружностями?

Автор: Как известно, через любые три точки, не лежащие на одной прямой, можно провести окружность. Пусть у нас имеется некоторая кривая и нас интересует ее кривизна в некоторой точке А.

Возьмем слева и справа от точки А точки A1 и А2 и проведем через эти три точки окружность (рис. 12.11). Затем немного сблизим точки А1 и А2 с точкой А и проведем через них еще одну окружность.

Будем продолжать этот процесс, постепенно уменьшая расстояния между точками.

Когда точки А1, А и А2 будут находиться достаточно близко друг к другу, проведенная через них окружность практически будет совпадать с нашей кривой на некотором малом участке дуги кривой около точки А. Радиус этой окружности и характеризует кривизну кривой в данной точке и называется радиусом кривизны.

Задача 12.3. Тело брошено под углом a к горизонту с начальной скоростью υ0. Определить радиус кривизны траектории: 1) в верхней точке полета; 2) в момент начала движения. Ускорение свободного падения равно .

Решение. Отметим, что в обоих случаях полное ускорение равно и направлено вертикально вниз.

1. В верхней точке полета скорость равна (рис. 12.12,а) υв =0cosa, тогда .

а)б)

Рис. 12.12

Заметим, что при a ® 90° (это соответствует случаю тела, брошенного верти­кально вверх) R ® 0. В верхней точке полета радиус кривизны траектории тела, брошенного вертикально вверх действительно очень мал (рис. 12.12,б).

В точке 0, в начальный момент полета, нормальное ускорение равно . С другой стороны,

Þ .

Заметим, что при a ® 90° cosa ® 0, R ® ¥, т.е. при a ® 90° траектория почти прямолинейная. Действительно, если тело бросить верти­кально вверх, т.е. под углом 90° к горизонту, то оно будет в начальный мо­мент двигаться по прямой (см. рис. 12.12,б).

СТОП! Решите самостоятельно: В6, В7, С4.

Задача 12.4. Колесо катится без проскальзывания с постоянной скоростью υ. Определить мгновенные скорости точек В и С относительно центра колеса и от­носительно земли (рис. 12.13).

Решение. Сначала выясним, что значит «без проскальзывания»? Это значит, что точка С, которая касается поверхности земли, неподвижна относительно земли в момент касания.

Чтобы лучше понять сказанное, пронаблю­дайте как-нибудь на досуге за движущимся танком (бульдозером, трактором, БТР), словом, за любым механизмом на гусеничном ходу.

Вы увидите, что все точки, находящиеся на нижней части гусеницы, например точка С (рис. 12.14), неподвижны относительно земли: гусеница намертво сцепляется с грунтом. Сам же танк движется при этом вперед с некоторой скоростью υ.

Ясно, что с такой же скоростью движутся вперед все неподвижные точки танка, точка А, например.

Что же касается верхней части гусеницы, то она движется вперед со скоростью 2υ (точка В), т.е. вдвое большей скорости танка.

Читатель: А почему именно ВДВОЕ большей?

Автор: Давайте разберемся с этим вопросом так, чтобы не осталось никаких сомнений.

Если считать, что нижняя часть гусеницы неподвижна относительно земли, а сам танк едет вперед со скоростью υ, то ясно, что относительно танка нижняя часть гусеницы дви­жется назад с такой же скоростью υ (рис. 12.15).

Считая гусеницу нерастяжимой, мы должны заключить, что все точки гусеницы должны иметь одинаковую по модулю мгновенную скорость υ относительно танка.

А раз так, то и точка В, расположенная на верхней части гусеницы, движется относительно танка со скоростью υ. Причем движется вперед.

А поскольку сам танк тоже движется вперед со скоростью υ относительно земли, то скорость точки В относительно земли равна υ + υ = 2υ.

Колесо отличается от гусеницы только тем, что касается земли лишь в одной точке – точке С (рис. 12.15).

Реальное колесо, конечно, касается земли определенной частью своей поверхности, поэтому приведенные выше рассуждения про гусеницу танка в полной мере справедливы и для колеса.

Отсюда υс = 0, υв = 2υ относительно земли; υс = υв = υ относительно центра колеса.

СТОП! Решите самостоятельно: А6, В8, С5.

Предыдущая12345678910111213Следующая

Дата добавления: 2016-04-11; просмотров: 2464; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

ПОСМОТРЕТЬ ЁЩЕ:

Источник: https://helpiks.org/7-83436.html

Равномерное и неравномерное движение тела по окружности

Равномерное и неравномерное движение тела по окружности

Частным случаем криволинейного движения в физике является движение по окружности. Движение по окружности, даже равномерное, всегда есть движение ускоренное: модуль скорости все время направлен по касательной к траектории, постоянно меняет направление, поэтому вектор ускорения при движении по окружности направлен к центру окружности и перпендикулярно вектору скорости.

Окружность — плоская фигура, поэтому движение по окружности является плоским движением.

Рассмотрим определение движения по окружности.

Определение 1

Равномерное движение по окружности в физике — это движение, при котором тело за любые равные промежутки времени описывает одинаковые дуги.

Положение тела на окружности определяется радиусом-вектором $\overrightarrow{r}=R$, проведенным из центра окружности. Модуль радиуса-вектора равен радиусу окружности: $\left|\overrightarrow{r}\right|=R$.

Рисунок 1. Скорость и перемещение при круговом движении в физике

За время $∆t$ тело, двигаясь из точки $A$ в точку $B$, совершает перемещение $\triangle r$, равное хорде $AB$, и проходит путь, равный длине дуги $l$. Радиус-вектор поворачивается на угол ${\mathbf ∆}$${\mathbf \varphi }$. Угол выражают в радианах.

Ничего непонятно?

Попробуй обратиться за помощью к преподавателям

Скорость $\overrightarrow{v}$ движения тела по окружности направлена по касательной к траектории. Она называется линейной скоростью. Модуль линейной скорости равен отношению длины дуги окружности l к промежутку времени $\triangle t$, за который эта дуга пройдена: $v=\frac{l}{\triangle t}$

Скалярная физическая величина, численно равная отношению угла поворота радиуса-вектора к промежутку времени, за который этот поворот произошел, называется средней угловой скоростью: $\omega =\frac{\triangle \varphi }{\triangle t}$. В СИ единицей угловой скорости является радиан в секунду.

При равномерном движении по окружности угловая скорость и модуль линейной скорости величины постоянные: ${\mathbf \omega } = const$; $v = const$.

Положение тела можно определить, если известен модуль радиуса- вектора $\overrightarrow{r}$ и угол ${\mathbf \varphi }$, который он составляет с осью $Ox$ (угловая координата).

Если в начальный момент времени $t_0=0$ угловая координата равна $\varphi $0, а в момент времени t она равна $\varphi $, то угол поворота $∆$$\varphi $ радиуса-вектора за время $∆t=t-t_0$ равен $∆$$\varphi $=$\varphi $-$\varphi $0.

Тогда из последней формулы можно получить закон равномерного движения материальной точки по окружности:

$\varphi = \varphi_0 +\omega t$

Он позволяет определить положение тела в любой момент времени $t$.

Учитывая, что $\triangle \varphi =\frac{1}{R}$, получаем формулу связи между линейной и угловой скоростью: $\omega =\frac{l}{R\triangle t}=\frac{v}{R}$

Ускорение равномерного движения по окружности

При движении по окружности, как и при всяком криволинейном движении, ускорение можно представить как сумму нормальной ${\overrightarrow{a}}_n$и тангенциальной ${\overrightarrow{a}}_{\tau }$составляющих: $\overrightarrow{a}={\overrightarrow{a}}_{\tau }+{\overrightarrow{a}}_n$

При равномерном движении по окружности линейная скорость постоянна, и тангенциальная составляющая ускорения ${\overrightarrow{a}}_{{\mathbf \tau }}$=0. Следовательно, в этом случае $\overrightarrow{a}={\overrightarrow{a}}_n$.

Рисунок 2. Ускорение и скорость при равномерном круговом движении

$\left|\overrightarrow{a}\right|=\left|{\overrightarrow{a}}_n\right|=\frac{v2}{R}=\frac{{\left(\frac{2\pi r}{T}\right)}2}{R}={\omega }2R$

Важнейшими характеристиками равномерного движения по окружности кроме центростремительного ускорения являются период и частота обращения.

Период обращения, который можно выразить в виде $T=\frac{t}{n}=\frac{2\pi R}{v}$ — это время, за которое тело совершается один оборот.

Частота обращения, что отображается $\ \ u =\frac{n}{T}$ — это величина, численно равная числу оборотов, которые совершены за единицу времени. Измеряется частота в 1/с.

Период и частота – величины, которые взаимно обратны: $u =\frac{1}{T}$

Неравномерное движение по окружности отличается от равномерного только тем, что тангенциальная составляющая ускорения ${\overrightarrow{a}}_{{\mathbf \tau }}e 0$, а линейная скорость $v(t)$ и угловая скорость ${\mathbf \omega }(t)$ непостоянны, а являются функциями времени.

Для случая равноускоренного движения по окружности

$\left|{\overrightarrow{a}}_{{\mathbf \tau }}\right|=a_{\tau }=const; v=v_0+a_{\tau }t; \left|\overrightarrow{v}\right|=\intt_0{a_{\tau }dt=\frac{a_{\tau }}{t}} ; \left|{\overrightarrow{a}}_n\right|=a_n=\frac{v2}{r}=\frac{{a_{\tau }}2}{rt2}; {a_{\tau }}2=a_nrt2; a=\sqrt{a2_n+a2_{\tau }}=a_n\sqrt{1+rt2}$

В угловых координатах для движения по окружности с угловой скоростью $\omega \left(t\right)=\frac{d\varphi }{dt}$, и угловым ускорением $\varepsilon =\frac{d\omega }{dt}=\frac{d2\varphi }{dt2}$, получаем закон равнопеременного движения по окружности: $\varphi \left(t\right)={\varphi }_0+\omega \left(t\right)t+\varepsilon \frac{t2}{2}$ , где $\omega \left(t\right)=\frac{v\left(t\right)}{R};;\ \ \ \ \varepsilon =\frac{a_{\tau }}{R}$.

Пример 1

Задача.

Материальная точка движется по окружности радиусом 3 м со скоростью 12$\pi $ м/с. Чему равна частота обращения?

Решение.

$T=\frac{2\pi R}{v}=\frac{2\pi \times 3}{12\pi }=\frac{1\ }{4}c$

$u =\frac{1}{T}=4\ c{-1}$

Ответ: Частота обращения составляет 4 оборота за секунду

Пример 2

Задача.

Точка начала двигаться по окружности радиусом 0,6 м с тангенциальным ускорением 0,1 м/с2. Чему равны нормальное и полное ускорения в конце третьей секунды после начала движения? Чему равен угол между векторами полного и нормального ускорений в этот момент?

Решение.

$v=v_0+a_{\tau }t=0.1\times 3=0,3\ $ м/с

$a_n=\ \frac{v2}{R}=\frac{{0,3}2}{0,6}=0,15\ м/c2\ $

$\alpha =arctg\frac{a_{\tau }}{a_n}=arctg\frac{0.1}{0.15}=0,588\ рад.=37,43{}\circ $

Рисунок 3. Рисунок к задаче. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

Источник: https://spravochnick.ru/fizika/kinematika/ravnomernoe_i_neravnomernoe_dvizhenie_tela_po_okruzhnosti/

1.6. Движение по окружности

Равномерное и неравномерное движение тела по окружности

Движение тела по окружности является частным случаем криволинейного движения. Наряду с вектором перемещения удобно рассматривать угловое перемещение Δφ (или угол поворота), измеряемое в радианах (рис. 1.6.1). Длина дуги связана с углом поворота соотношением

При малых углах поворота Δl ≈ Δs.

Рисунок 1.6.1.Линейное и угловое перемещения при движении тела по окружности

Угловой скоростью ω тела в данной точке круговой траектории называют предел (при Δt → 0) отношения малого углового перемещения Δφ к малому промежутку времени Δt:

Угловая скорость измеряется в рад/с.

Связь между модулем линейной скорости υ и угловой скоростью ω:

При равномерном движении тела по окружности величины υ и ω остаются неизменными. В этом случае при движении изменяется только направление вектора

Равномерное движение тела по окружности является движением с ускорением. Ускорение
направлено по радиусу к центру окружности. Его называют нормальным или центростремительным ускорением. Модуль центростремительного ускорения связан с линейной υ и угловой ω скоростями соотношениями:

Для доказательства этого выражения рассмотрим изменение вектора скорости за малый промежуток времени Δt. По определению ускорения

Векторы скоростей и в точках A и B направлены по касательным к окружности в этих точках. Модули скоростей одинаковы υA = υB = υ.

Из подобия треугольников OAB и BCD (рис. 1.6.2) следует:

Рисунок 1.6.2.Центростремительное ускорение тела при равномерном движении по окружности

При малых значениях угла Δφ = ωΔt расстояние |AB| =Δs ≈ υΔt. Так как |OA| = R и |CD| = Δυ, из подобия треугольников на рис. 1.6.2 получаем:

При малых углах Δφ направление вектора приближается к направлению на центр окружности. Следовательно, переходя к пределу при Δt → 0, получим:

При изменении положения тела на окружности изменяется направление на центр окружности. При равномерном движении тела по окружности модуль ускорения остается неизменным, но направление вектора ускорения изменяется со временем. Вектор ускорения в любой точке окружности направлен к ее центру. Поэтому ускорение при равномерном движении тела по окружности называется центростремительным.

В векторной форме центростремительное ускорение может быть записано в виде
где – радиус-вектор точки на окружности, начало которого находится в ее центре.

Модель. Равномерное движение по окружности

Если тело движется по окружности неравномерно, то появляется также касательная (или тангенциальная) составляющая ускорения (см. §1.1):

В этой формуле Δυτ = υ2 – υ1 – изменение модуля скорости за промежуток времени Δt.

Направление вектора полного ускорения определяется в каждой точке круговой траектории величинами нормального и касательного ускорений (рис. 1.6.3).

Рисунок 1.6.3.Составляющие ускорения и при неравномерном движении тела по окружности

Движение тела по окружности можно описывать с помощью двух координат x и y (плоское движение). Скорость тела в каждый момент можно разложить на две составляющие υx и υy (рис. 1.6.4).

При равномерном вращении тела величины x, y, υx, υy будут периодически изменяться во времени по гармоническому закону с периодом

Рисунок 1.6.4.Разложение вектора скорости по координатным осям




Лучшие школы, лагеря, ВУЗы за рубежом
Математика, Аннглийский язык, Химия, Биология, Физика, География, Астрономия.
А также: online подготовка к ЕГЭ на College.ru, библиотека ЭОРов и обучающие программы на Multiring.ru.

Источник: https://physics.ru/courses/op25part1/content/chapter1/section/paragraph6/theory.html

Booksm
Добавить комментарий