Правило Лапорта

Отбора правила

Правило Лапорта

Отбора правила, правила, определяющие возможные квантовые переходы для атомов, молекул, атомных ядер, взаимодействующих элементарных частиц и др. О. п.

устанавливают, какие квантовые переходы разрешены (вероятность перехода велика) и какие запрещены — строго (вероятность перехода равна нулю) или приближённо (вероятность перехода мала); соответственно О. п. разделяют на строгие и приближённые.

При характеристике состояний системы с помощью квантовых чисел О. п. определяют возможные изменения этих чисел при переходе рассматриваемого типа.

  О. п. связаны с симметрией квантовых систем, т. е. с неизменностью (инвариантностью) их свойств при определённых преобразованиях, в частности координат и времени, и с соответствующими сохранения законами. Переходы с нарушением строгих законов сохранения (например, энергии, импульса, момента количества движения, электрического заряда и т.д. замкнутой системы) абсолютно исключаются.

  Для излучателей квантовых переходов между стационарными состояниями атомов и молекул очень важны строгие О. п.

для квантовых чисел J и mj, определяющих возможные значения полного момента количества движения М и его проекции Mz по правилам квантования: ,  ( — Планка постоянная, J и mJ  — целые или полуцелые числа, причём mJ = J, J — 1,……

, — J; см. Квантовые числа).

Эти правила связаны с равноправием в пространстве всех направлений (для любой точки — сферическая симметрия) и всех направлений, перпендикулярных выделенной оси z (аксиальная симметрия), и соответствуют сохранению момента количества движения и его проекции на ось z.

Из законов сохранения полного момента количества движения и его проекции для системы, состоящей из микрочастиц и из испускаемых, поглощаемых и рассеиваемых фотонов, следует, что при квантовом переходе J и mJ могут изменяться в случае электрического и магнитного дипольных излучений (см. Излучение электромагнитное) лишь на 0, ±1, а в случае электрического квадрупольного излучения (а также в случае комбинационного рассеяния света) — на 0, ±1, ±2.

  Другое важное О. п. связано с законом сохранения полной чётности для изолированной квантовой системы (этот закон нарушается лишь слабым взаимодействием элементарных частиц).

Квантовые состояния атомов, всегда имеющих центр симметрии, а также тех молекул и кристаллов, которые имеют такой центр, делятся на чётные и нечётные по отношению к пространств. инверсии (отражению в центре симметрии, т. е.

к преобразованию координат х' ®—х, у' ® —у, z' ® —z); в этих случаях справедлив т. н. альтернативный запрет для излучательных квантовых переходов: для электрического дипольного излучения запрещены переходы между состояниями одинаковой чётности (т. е.

между чётными или между нечётными состояниями), а для дипольного магнитного и квадрупольного электрического излучений (и для комбинационного рассеяния) запрещены переходы между состояниями различной чётности (т. е. между чётными и нечётными состояниями.

В силу этого запрета можно наблюдать, частности в атомных спектрах астрономических объектов, линии, соответствующие магнитным дипольным и электрическим квадрупольным переходам, обладающим очень малой вероятностью по сравнению с дипольными электрическими переходами (т. н. запрещённые линии).

  Наряду с точными О. п. по J и mJ существенны приближённые О. п. при дипольном излучении атомов для квантовых чисел, определяющих величины орбитальных и спиновых моментов электронов и проекций этих моментов.

Например, для атома с одним внешним электроном азимутальное квантовое число l, определяющее величину орбитального момента электрона Ml M 2l = 2 l (l + 1), может изменяться на ± 1 (Dl = 0 невозможно, т.к. состояния с одинаковыми l имеют одинаковую чётность: они чётные при чётном l и нечётные при нечётном l).

Для сложных атомов квантовое число L, определяющее полный орбитальный момент всех электронов, подчинено приближённому О. п. DL = 0, ±1, а квантовое число S, определяющее полный спиновый момент всех электронов (и мультиплетность k = 2S + 1), — приближённому О. п.

DS = 0, справедливому, если не учитывать спин-орбитальное взаимодействие. Учёт этого взаимодействия нарушает последнее О. п., и появляются т. н. интеркомбинационные переходы, вероятности которых тем больше, чем больше атомный номер элемента.

  Для молекул имеются специфические О. п. для электронных, колебательные и вращательные молекулярных спектров, определяемые симметрией равновесных конфигураций молекул, а для кристаллов — О. п. для их электронных и колебательных спектров, определяемые симметрией кристаллической решётки (см. Спектроскопия).

  В физике элементарных частиц, кроме общих законов сохранения энергии, импульса, момента количества движения, имеются дополнительные законы сохранения, связанные с симметриями фундаментальных взаимодействий частиц — сильного, электромагнитного и слабого.

Процессы превращения элементарных частиц подчиняются строгим законам сохранения электрического заряда Q, барионного заряда В и, по-видимому, лептонного зарядаL, которым соответствуют строгие О. п.: DQ = DВ = DL = 0. Существуют также приближенные О. п. Из изотопической инвариантности сильного взаимодействия следует О. п.

по полному изотопическому спину I, DI = 0; это О. п. нарушается электромагнитными и слабыми взаимодействиями. Для сильного и электромагнитного взаимодействий справедливо О. п. по странности S, DS = 0; слабые взаимодействия протекают с нарушением этого О. п.: |DS| = 1.

Как было отмечено выше, в процессах, вызванных слабым взаимодействием, нарушается также закон сохранения пространственной чётности, справедливый для всех др. видов взаимодействий. Имеются и др. О. п. См. Элементарные частицы.

  Об О. п. в ядерной физике см. Ядерная спектроскопия.

  Лит. см. при статьях Атомная физика, Молекулярные спектры, Элементарные частицы.

  М. А. Ельяшевич.

Оглавление БСЭ

Источник: https://www.booksite.ru/fulltext/1/001/008/085/625.htm

Правило Лапорта

Правило Лапорта

Четность частицы имеет большое значение среди свойств элементарных частиц. В квантовой механике состояние частицы или совокупности частиц описывается при помощи волновых функций, которые являются решениями уравнения Шредингера.

При этом четностью ($P$) состояния или четностью волновой функции называют характер поведения $\Psi$ — функции при пространственной инверсии (замене знаков на противоположные у всех координат частицы).

Проведем отражение координат (заменим $x,y,z$ на $-x,-y,-z$) и допустим, что при этом волновая функция $\Psi(x,y,z)$ изменилась в сравнении с исходной как:

Если сделать повторное отражение, то мы вернемся к исходным координатам. Появится еще один множитель $P$, причем будет выполнено равенство:

Из сказанного выше следует сделать вывод о том, что $P=\pm 1.$ При этом величина $P$ носит название четности или внутренней четности частицы.

В том случае, если при пространственной инверсии знак волновой функции не изменяется, то четность является положительной ($P=+1$). В противоположном случае четность является отрицательной.

Из свойств уравнения Шредингера следует, что при сохранении неизменной энергии частицы сохраняется ее четность. Данное утверждение называется законом сохранения четности.

Его можно распространить и на систему частиц.

Ничего непонятно?

Попробуй обратиться за помощью к преподавателям

Любая частица имеющая массу покоя отличную от нуля имеет внутреннюю четность. Четность не зависит от движения частицы. Она характеризует внутренние свойства частицы.

Четными являются частицы из которых состоят атомы и ядра. К нечетным относят пионы.

Свойство четности не имеет классического аналога.

Строгие правила отбора

В том случае, если атом находится в возбужденном стационарном состоянии, то он может перейти в состояние более низкое по энергии. При этом излучается фотон.

Или атом может поглотить фотон и перейти на более высокий энергоуровень. Но не все переходы подобного рода осуществимы.

Допустимые (разрешенные) переходы, которые сопровождаются излучением или поглощением фотона регламентированы правилами отбора.

Эти правила были установлены эмпирически и выражают законы сохранения.

Рассмотрим испускание фотонов с определенной величиной момента $j$. Для того чтобы был испущен подобный фотон необходимо, чтобы выполнялись правила отбора, которые являются следствием закона сохранения момента.

При этом начальный момент системы излучающей совпадает с совокупным моментом конечной системы и фотона.

В соответствии с правилом квантовой механики о сложении моментов это означает, что если считать начальным моментом системы величину $J_i$, то после того как фотон, имеющий момент j испущен момент системы может принять значения:

Определенным условием ограничены четности $P_i$ и $P_f$ начального и конечного состояний системы. $P_i$ должна совпадать с суммарной четностью системы в конечном состоянии и фотона. В математической записи это выражается следующим образом:

где $P_{ph}$ — четность фотона. Так как все четности могут иметь значения равные $\pm 1$, то условие (2) можно сформулировать как:

Данное правило отбора в соответствии с четность впервые предложил О. Лапорт в 1924.

Момент фотона принимает целочисленные значения от $1$ (величина $j=0$ не возможна).

В соответствии с правилами (2) при любом значении момента фотона запрещено испускание одиночного фотона, если осуществляется переход между $2я$ состояниями, для которых $J=0$ (переходы $0\to 0$).

Переход с испусканием между подобными состояниями допустим только с испусканием двух фотонов одновременно. Причем моменты их должны быть антипараллельны. Данный процесс может возникать только при рассмотрении высоких приближений теории возмущений, и вероятность его мала.

Правила отбора (2-3) допускают для испускания фотона в состоянии $1-$, переходы только между состояниями с противоположными четностями. При этом возможны следующие изменения момента ($J$) излучателя:

Данные правила аналогичны правилам отбора для матричных элементов полярного вектора. Например, для электрического дипольного момента системы. Матричные элементы такого момента являются определявшими для вероятности испускания фотона:

где $d_{fi}$ — матричный элемент оператора дипольного момента электрона, $\omega $ — частота испускаемого фотона. Дипольное приближение ответственно за испускание фотона $1-$.

Замечание 1

Для того чтобы было возможно испускание фотона $1+$, правила отбора изменяют только относительно правила четности. Он формулируется так: начальное и конечное состояния должны обладать одинаковой четностью.

Это эквивалентно правилам отбора для матричных элементов аксиального вектора, например вектора магнитного дипольного момента системы. Матричные элементы вектора магнитного дипольного момента определяют в таком случае вероятность испускания фотона.

Поэтому излучение называют магнитным дипольным.

Указанные выше правила отбора по полному моменту и четности являются строгими. Полный момент атома является суммой момента электронной оболочки атома и спина ядра. Наиболее строгие правила отбора относят к такому моменту.

Однако, так как взаимодействие электронов и спина ядра мало, это взаимодействие не учитывают. Считая, что ядро не оказывает влияния на вероятность переходов электронов.

В таком случае правила отбора относят только к электронным характеристикам состояния атома.

Правило Лапорта известно и в следующих формулировках:

  1. Переходы между состояниями, которые описываются волновыми функциями одинаковой четности, запрещены.

    Или:

  2. Энергетические уровни сложных атомов могут быть четными и нечетными. Испускание фотона ведет к переходам, при которых нечетный уровень переходит в четный.

Правило Лапорта предшествовало открытию закона сохранения четности, который открыл Ю. Вигнер.

Пример 1

Определите, в соответствии с правилом Лапорта, являются ли возможными переходы между двумя конфигурациями, которые записаны как $1s22s22p63s23p64s23d6$ и $1s22s22p63s23p64s23d54p$.

Решение:

Для ответа на вопрос задачи следует определить четность конфигураций.

Так волновая функция конфигурации $1s22s22p63s23p64s23d6$ является четной, так как в атоме, волновые функции которого можно представить как произведение одноэлектронных орбит, состояние является четным, если сумма значений орбитального числа $l$ для орбит которые заняты, является четным числом. Конфигурация вида: $1s22s22p63s23p64s23d54p$ будет нечетной, она имеет только нечетные волновые функции. Следовательно, по правилу Лапорта переходы между заданными конфигурациями возможны.

Ответ: Переходы возможны.

Пример 2

Являются ли возможными дипольные переходы между состояниями, обладающими одинаковыми электронными конфигурациями?

Решение:

В соответствии с правилом Лапорта дипольные переходы между состояниями, которые имеют одинаковую электронную конфигурацию, не возможны. Однако подобные переходы могут идти при помощи механизмов квадрупольного или магнитного дипольного излучения.

Данные переходы включают операторы $\hat{r}\times \hat{p}$ и $\hat{r}\hat{r}$, каждый из которых знак не изменяет при инверсии в координатном начале.

Квадрупольные и магнитные дипольные переходы становятся возможными только между состояниями, которые являются (оба) четными или нечетными.

Источник: https://spravochnick.ru/fizika/predmet_i_zadachi_atomnoy_fiziki/pravilo_laporta/

отбора правила

Правило Лапорта

ОТБОРА ПРАВИЛА — устанавливаютдопустимые квантовые переходы между уровнями энергии квантовой системы(атома, молекулы, кристалла, атомного ядра, элементарной частицы) при наложениина неё внеш. возмущений. Если состояния системы характеризуются с помощьюквантовых чисел, то О. п. определяют их возможные изменения при квантовыхпереходах рассматриваемого типа.

Математически О. п. определяют отличныеот нуля матричные элементы гамильтониана возмущённой системы в базисе собств.ф-ций невозмущённой системы и являются следствием инвариантности гамильтониана(или лагранжиана) относительно преобразований группы симметрии системыи соответствующих сохранения законов. В частности, О. п. для электрич.

дипольных переходов в атоме или молекуле определяют ненулевые матричныеэлементы оператора взаимодействия дипольного момента системыmс электрич. вектором Е эл—магн. поля в базисе собств. ф-цийгамильтониана невозмущённой системы, а т. к. Е не зависитот внутр. параметров системы, О. п. определяют ненулевые матричные элементыдипольного момента системы. О. и.

вводят и в случае приближённого описаниясистемы; при этом они устанавливают, для каких переходов матричные элементыточного гамильтониана в базисе приближённых волновых ф-ций отличны от нуля.
Различают строгие и приближённые О. п.Квантовый переход наз. запрещённым, если нарушается хотя бы одно О. п.Строгие О. п. обусловлены симметрией системы и строгими законами сохраненияи налагают абс.

запреты на квантовые переходы. Приближённые О. п. характеризуютпереходы между уровнями энергии, к-рые описываются приближёнными законамисохранения. Квантовое число полного угл. момента атома (J)или молекулы(F)является точным, т. к. полный угл. момент является инвариантом группывращения, поэтому О. п. для J (или F) — строгие. В случаеэлектрич.

дипольных переходов возможны изменения квантовых чисел:J= J — J'= 0,1 вМ= М — М' = 0,1(где J, J' — квантовые числа полного момента атома в начальноми конечном состояниях, М, М' — квантовые числа проекций полных моментовна к—л. ось). Для электрич. квадрупольных переходовJ= 0,1,2 (J+ J'2),М= 0,1,2.
В случае, когда не учитываются слабыевзаимодействия, О. п.

по чётности состояний (+- для электрич. дипольных переходов, ++ и — для электрич. квадрупольных переходов и т. д.) также являются строгими.О. п. нарушаются в сильных внеш. полях за счёт поляризуемости атома илимолекулы или при многофотонном поглощении (см. Многофотонные процессы).
Для атома существуют и др.строгие О. п. Для электрич. переходов разл.

мультипольностиизменение орбитального квантового числаl= 0,1,…,(l+ l' + — чётное число; l и l' — орбитальные квантовые числаатомного электрона в начальном и конечном состояниях), для магн. переходовl= 0,1,…,( — 1) (l+ l' +- нечётное число). Для электрич. дипольных переходовl=1, т.е. такие переходы возможны между конфигурациями разл. чётности (правилоЛапорта).

а для электрических квадрупольных переходовl= 0,2(за исключением переходов nsn's). О. п. для проекции полного момента важны для определения поляризацииспектральных линии испускания.
В атомах, где осуществляется приближённыйтип связи, квантовые переходы подчиняются приближённым О. п. Так, в случаеLS-связикроме перечисленных должны выполняться след. О. п.: для электрич.

переходовдлямагн. переходов

В случае электрич. дипольных переходовL= 0,1(исключая переходы S — S')иS= 0. Для электрич. квадрупольных переходовL= 0,1,2(L+ L'2),т. е. переходы между двумя S-уровнями (L = U = 0) и междуS-и Р-уровнями (L = 0, L' = 1) запрещены. О. п. по спинуS и S' одно и то же для всех электрич. переходов разл.

мультиплетности;оно разрешает переходы лишь между уровнями одинаковой мультиплетности.Вероятность магн. дипольного перехода в== (137)-2 раз меньше вероятности электрич. дипольного переходатой же частоты.
О. п. имеют место и для переходов междусостояниями в атомных системах с др. типами связей (LK-, jК-, jj-связии др.). Нарушение О. п. обусловлено магн. взаимодействием, гл. обр.

спин-орбитальнымвзаимодействием (см., напр., Интеркомбинационные квантовые переходы).
В молекулах чисто вращательные переходыподчиняются О. п. для изменения проекции полного угл. момента (характеризуетсяквантовым числом К)на выделенную ось симметрии молекулы. Так, длямолекул типа жёсткого симметричного волчкаК= 0 в поглощении. Однако центробежное искажение и эффекты колебательно-вращат.

взаимодействия (вибронного взаимодействия)существенно ослабляютэто О. п. В частности, в спектрах молекул симметрии C3v восн. состоянии разрешаются переходы сК=3,6и т. д. (вероятность переходов сК=6на 4 порядка меньше, чем переходов сК =3),а в вырожденных вибронных состояниях возможны и переходы сК=1,2и т. д. Для молекул типа асимметричного волчка О. п. поК теряютсмысл.
Для чисто колебат.

переходов как в поглощении(и испускании), так и при комбинационном рассеянии света гармоническиеквантовые числа v и l могут изменяться на1(осн. полосы), но при учёте механич. и эл—оптbч. энгармонизма колебаниймолекулы становятся разрешёнными и переходы с высокими значениями v иl (обертоны, суммарные и разностные полосы).

В общем случае многоатомной молекулы электронныеуровни энергии могут классифицироваться только по типу симметрии соответствующейточечной или перестановочно-инверсионной группы (см. Симметрия молекул)ипо спину. Переход между электронными уровнями энергии типов симметрии Г1и Г2 разрешён, если прямое произведение Г1 х Г2содержит тип симметрии дипольного (или квадрупольного) момента молекулы.

Т. к. электрич. дипольный момент молекулы не зависит от спина, при электрич.дипольном переходе спин электрона не изменяется (интеркомбинац. запрет).Однако, как и в атоме, спин-орбитальное взаимодействие снимает этот запрет.В частности, переходы из первого возбуждённого триплетного состояния восновное приводят к возникновению фосфоресценции. При наличии вибронноговзаимодействия О. п.

можно определить только для переходов между виброннымисостояниями.
Дипольные электронные переходы в линейныхмолекулах подчиняются О. п.( — квантовоечисло проекции полного орбитального момента на ось молекулы). Если приэлектронном переходе молекула изгибается (линейно-изогнутые переходы),то могут возникать вращат. переходы сК >0.

Лит.:

Никитин А. А., Рудзикас 3.Б., Основы теории спектров атомов и ионов, М., 1983; Герцберг Г., Электронныеспектры и строение многоатомных молекул, М., 1969.

М

. Р. Алиев, В. П. Шевелъко.

О. п. для элементарных частиц распадаютсяна грунта, соответствующие свойствам симметрии разл. типов взаимодействий:сильного, эл—магн., слабого. Сохранение электрич. заряда, энергии, импульсаи полного угл. момента системы является точным для всех типов взаимодействий.

В перечисленных взаимодействиях сохраняются такжебарионное число В(В = 0)и, по-видимому, три типа лептонных чисел L — электронноеLe,мюонноеи тау-лептонное(О возможном несохранении лептонных чисел, проявляющемся в нейтринных осцилляциях,см. Нейтрино.)
Следствием изотопической инвариантности сильноговзаимодействия являются О. п. по изотопич.

спину:I= 0,I3=0для переходов, вызываемых этим взаимодействием. Всякая система адроновможет быть однозначно представлена в виде суперпозиции состояний, имеющихопредел. значение I, т. е. разложена по неприводимым представлениямиизотопич. группы. Если в разложениях начального и конечного состояний системыимеются совпадающие неприводимые представления (т. е.

с одинаковыми I),то реакция разрешена. В дополнение к правиламI =0,I3= 0 существуют ограничения, связанные с обращением в нуль Клебша — Горданакоэффициентов. Так, напр., в реакции распада-мезона (I = 1, I3 = 0) на два-мезонав разложении конечного состояния имеются неприводимые представления с I= 0, 1, 2. Наличие представления с I = 1 делает распад возможным.

Однако из двух не противоречащих правилуIз= 0 состояний -и — осуществляетсялишь первое, т. к. коэф. Клебша — Гордана обращаются для второго из нихв нуль. Изотопич. инвариантность нарушается эл—магн. и слабым взаимодействиями.
Сильное и эл—магн. взаимодействия сохраняютпространственную чётность Р (см. Чётность)и зарядовуючётность С.

Сохранение G-чётносгпи в сильном взаимодействииявляется следствием изотопич. инвариантности и сохранения зарядовой чётности.
В сильном и эл—магн. взаимодействияхсохраняются кварковые ароматы ,откуда следуют строгие О. п. длястранности,очарования, прелести и аромата t-кварка (пока экспериментальноне открытого):S= 0,С == 0,b= 0,t= 0.

В слабом взаимодействии, не сохраняющемпо отдельности ни Р-, ни С-чётности, имеется приближённоесохранение СР-чётности (см. СР-инвариантность)(степень нарушенияСР-чётности, в распадах К-мезонов составляет ок. 10-3).

Слабое взаимодействие, вызываемоезаряженнымтоком, либо изменяет на единицу странность, очарование и прелесть:квантовых систем, либо не изменяет их, если ни в начальном, ни в конечномсостояниях не присутствует кварк с соответствующим ароматом. Слабое взаимодействие,вызываемое нейтральным током, не изменяет ароматы. Указанные О.п. естеств.

образом вытекают из представлений о кварковом составе адронови общей структуре слабого взаимодействия. В осцилляциях каонов, в к-рыхстранность меняется на две единицы, требуется участие двух W-бозонов;в этом смысле во взаимодействии дважды участвует заряж. ток.
В полулентонных распадах частиц, происходящихбез изменения странности, справедливы О. п.:где -изменение электрич.

заряда адронов. В распадах с изменением странности=1/2,= 1/2. Эти О. и. вытекают из постулатов теории Кабиббо(см. Аксиального тока частичное сохранение, Векторного тока сохранение).
В моделях великого объединения неизбежнывзаимодействия, нарушающие сохранение барионного и лентонного чисел. Однаков модели, основанной на калибровочной группе SU (5), имеется точноесохранение числа (В — L), вследствие чего в ней запрещены нейтронныеосцилляциидопускаемые в др. моделях. Несохранение барионного и лептонного чисел возможнотакже при поглощении частиц чёрными дырами.

Лит.: Окунь Л. Б., Лептоны и кварки,2 изд., М., 1990.

С. П. Баранов.

      

Источник: http://www.femto.com.ua/articles/part_2/2689.html

Правила игры в лапту

Правило Лапорта

Русским людям, наверное, стоит знать, в какие игры играли их предки. Одна из самых популярных национальных славянских забав – русская лапта.

Это игра, зародившаяся в недрах народа, требует от её участника умения играть в команде, находчивости, внимательности, ловкости, хорошего дыхания, быстрого бега, меткости, твёрдости в руках и огромной уверенности в победе.Любопытно будет узнать, что на сегодняшний день нет точных сведений о том, когда именно появилась лапта.

По одним сведениям в неё играли тысячу лет назад, по другим – это время отодвигают ещё на 1000 лет.

Так как лапта была народной, существовало и большое количество её разновидностей. Правила немного отличались друг от друга, а называлась эта игра то «шибка», то «хлопка», то «битка».

Но как бы там ни было, популярность её на Руси была огромной, и ни один праздник, ни одно народное гулянье не проходили без состязания в лапту. Пётр Первый очень любил и ценил эту игру. Высочайшим указом русская лапта стала средством физической подготовки солдат Преображенского и Семёновского полков.

Постепенно и вся русская армия стала использовать лапту как средство для тренировки физической силы, выносливости и прочих качеств, так необходимых солдату. Вообще, в России вплоть до советских времён в лапту с удовольствием играли на досуге самые разные слои населения. После революции интерес к этой игре пошёл на спад и во второй половине прошлого века о ней практически забывают.

Наиболее простые правила игры в русскую лапту.

Для игры нужно выбрать большую площадку или лужайку. Размечается поле так, как показано на рисунке. Используют для лапты обыкновенный теннисный мяч. Биту можно изготовить самостоятельно, но вполне подойдёт и бита для игры в бейсбол. Численность команды может быть до 10 человек. В каждой команде имеется равное количество участников.

Команды две, и чтобы различаться, игроки надевают футболки разного цвета. В начале игры проводится жеребьёвка, по итогам которой одна из команд становится нападающей и занимает линию города. Противоположная команда становится защищающейся и распределяется по игровому полю.

По другой терминологии нападающая команда называется «бьющая», а команда защищающаяся – «водящая».

Подготовка к игре
Игроки занимают свои места на игровом поле. Команда бьющих направляет одного игрока в площадь подачи, остальные же члены этой команды выстраиваются вдоль боковой линии города.

Расставляет их капитан команды. Водящая команда выделяет одного игрока, который будет подавать мяч. Он располагается на специальной площадке для подачи, а остальную команду капитан размещает по полю.

Начало игрыПодающий игрок подбрасывает мяч, а бьющий – по нему бьёт. При удачном ударе мяч перелетает за контрольную линию. После удара по мячу, бьющий игрок бежит через площадку к линии кона. Он должен добежать до этой линии, пока мяч не поймали, а по возможности – и вернуться обратно.

Игроки водящей команды стараются поймать мяч или подобрать его и осалить им игрока, который бежит через поле. Если игрок, который ударил по мячу, смог добежать до кона и прибежать обратно, то эти действия приносят его команде 2 очка. Если же игрок остался на линии кона, то он ждёт там того момента, когда другой бьющий не ударит по мячу.

После успешного удара, ждущий на кону игрок бежит в город, и если он сумел добежать не осаленным – команда получает 1 очко. После удачной пробежки игрок имеет право бить три раза и занимает крайнее положение на площадке очерёдности. В задачу игроков водящей команды входит поимка мяча «с лёта». Тогда команде начисляется 1 очко и происходит смена сторон.

Игроки команды могут также подобрать мяч и осалить им бегущего. Осаливать может или же игрок, который поднял мяч, или же другой, которому мяч был передан. Как только водящие возвращают мяч в город – игра останавливается. Бегущий игрок, если он не успел добежать до середины поля – возвращается назад, а если успел – продолжает движение.

В процессе игры могут начисляться штрафные очки бьющей команде: – четвёртый выход мяча за пределы поля после удара, и каждый последующий – 1 очко; – судейское замечание – 1 очко.

Кто же выигрывает в лапту без набора очков?
Игра считается выигранной в том случае, когда после осаливания перебегающего игрока все члены защищающейся команды убежали в город не осаленными.

Также игра заканчивается в пользу водящих в следующих случаях: – допущено грубое нарушение правил игры; – если игрок бьющей команды взял мяч в руки или же каким-то другим образом ограничил доступ к нему; – выскользнувшая и рук бита улетела из города. Могут играть смешанные команды – юноши и девушки.

Игра разделяется на две партии по 20 минут и прекращается по длинному свистку судьи. Выигрывает та команда, которая набирает большее количество очков.

К описанным правилам есть кое-какие дополнения:Если игрок заступает одной ногой за линию города или кона, то он может не бежать, а вернуться назад. Если же он заступает за линию обеими ногами, то возвращаться ему нельзя. В противном случае, по команде судьи происходит смена команд.Если удар не удался, то не успевший обежать игрок должен располагаться в пригороде вдоль городской линии.

После перебежки игроки занимают места в такой очерёдности, в которой они забежали за линию. Если произошло пересаливание, тогда игроки бьющей команды снова обретают право на удар.

Если мяч вылетел за боковую линию, тогда все игроки бьющей команды не двигаются со своих мест. После трёх аутов (ударов за боковую линию), команде бьющих начисляются штрафные очки (по одному очку за каждый аут).

Что запрещено в русской лапте?Запрещено всем игрокам, кроме подающего, подходить ближе, чем на 2 метра к игроку с битой.Запрещено осаливать в голову, пах и солнечное сплетение.Запрещается пользоваться слишком тяжёлой или слишком длинной битой. Стандартные параметры биты: 2 кг. 90Х15см.

Нельзя задерживать перебегающего игрока. Нельзя использовать бейсбольные «лапы».

Как можно увидеть, правила игры в русскую лапту достаточно просты и понятны. И это замечательно, что древняя русская игра опять вернулась к нам. Будем надеяться, что она снова обретёт такую же популярность, как и раньше.

Источник: https://frbi-ross.ru/pravila-igry-v-laptu/

Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Правило Лапорта

Cтраница 1

Правило Лапорта является специальным случаем правила отбора по симметрии применительно к молекулам, которые имеют центр симметрии.

Запрет электронных переходов по симметрии, в том числе по парности, не является таким сильным, как спиновый, запрет.

Вследствие взаимодействия электронных волновых функций СЃ колебательными волновыми функциями различной симметрии этот запрет часто снимается Рё запрещенные РїРѕ симметрии или РїРѕ парности переходы можно наблюдать как слабые полосы. Это РІ особенности возможно тогда, РєРѕРіРґР° возбужденные состояния, Рє которым РїСЂРёРІРѕРґСЏС‚ запрещенные РїРѕ симметрии или парности электронные переходы, энергетически близки Рє состояниям, возникающим РІ результате разрешенных переходов.  [1]

Правило Лапорта: разрешены переходы между термами разной четности.  [2]

Правило Лапорта гласит: разрешены переходы между термами разной четности.  [4]

Правило Лапорта: разрешены переходы между термами разной четности.  [5]

Правило Лапорта требует, чтобы электрические дипольные переходы всегда происходили между энергетическими состояниями, волновые функции которых имеют разную четность.

РџРѕРґ четной волновой функцией ( g) понимается такая, которая РЅРµ изменяется РїСЂРё операции инверсии, Р° РїРѕРґ нечетной ( Рё) — меняющая знак РїСЂРё инверсии.

В отсутствие внешних возмущений все состояния одной конфигурации имеют одинаковую четность, так что электрические дипольные переходы между ними запрещены правилом Лапорта.

Однако d — d — переходы между разными состояниями ( / — конфигураций РјРѕРіСѓС‚ стать разрешенными вследствие взаимодействия СЃ окружающими ионами Рё молекулами.  [6]

Согласно правилу Лапорта, РїСЂРё поглощении света разрешены переходы лишь между состояниями СЃ разной четностью.  [7]

Согласно правилу Лапорта, дипольные переходы невозможны между состояниями, имеющими одинаковую электронную конфигурацию.

РќРѕ такие переходы РјРѕРіСѓС‚, однако, происходить РїРѕ механизмам квадруполыгаго или магнитного дипольного излучения; как РІРёРґРЅРѕ РёР· ( Рђ-46), эти переходы включают операторы РіС…СЂРёРіРі, РёР· которых РЅРё РѕРґРёРЅ РЅРµ меняет знака РїСЂРё инверсии РІ начале координат. Поэтому квадруполь-ные Рё магнитные дипольные переходы возможны только между состояниями, которые либо РѕР±Р° являются четными, либо РѕР±Р° нечетными.  [8]

Заметим, что правило Лапорта применимо Рё Рє молекуляр -: ным системам, имеющим центр инверсии.  [9]

Такие переходы разрешены РїРѕ правилу Лапорта, соответствующие полосы являются гораздо более интенсивными, чем линии, соответствующие / — / — переходам.  [10]

Хотя эти переходы запрещены правилом Лапорта, РѕРЅРё становятся возможными благодаря возмущениям, вызываемым растворителем или кристаллической решеткой.  [11]

Таким образом, РІ соответствии СЃ правилом Лапорта РІ спектрах свободных атомов Рё РёРѕРЅРѕРІ достаточно интенсивные линии наблюдаются только для переходов между СѓСЂРѕРІРЅСЏРјРё различных РїРѕ четности конфигураций. Переходы между СѓСЂРѕРІРЅСЏРјРё РѕРґРЅРѕР№ конфигурации, так же как вообще между СѓСЂРѕРІРЅСЏРјРё одинаковой четности, РјРѕРіСѓС‚ наблюдаться только как слабые линии квадрупольного или магнитно-дипольного спектра.  [12]

Линии поглощения слабы РёР·-Р·Р° того, что дипольные электрические переходы между мультиплетными СѓСЂРѕРІРЅСЏРјРё запрещены правилом Лапорта.  [13]

Трудность состоит РІ том, что вследствие нахождения атомов РІ источнике РІ электрических полях возникают мультиплеты, РЅРµ подчиняющиеся правилу Лапорта, Рё сила линий определяется РґСЂСѓРіРёРјРё формулами ( СЃРј. раздел 3 РіР». Областью, РІ которой существенны квадрупольные линии, являются спектры туманностей или разреженных звездных атмосфер, РіРґРµ взаимное возмущение соседних атомов пренебрежимо мало. Наиболее интересными исследованиями РІ этой области является данная Боуеном интерпретация РЅРµ-булиевых линий как квадрупольных линий. РњС‹ рассмотрим это РІ разделе 5 РіР». XI, так как эти линии являются комбинациями термов различной мультиплетности Рё обязаны поэтому СЃРІРѕРёРј происхождением отклонению РѕС‚ рессел-саундерсовской СЃРІСЏР·Рё.  [14]

Страницы:      1    2    3

Источник: https://www.ngpedia.ru/id301461p1.html

ПОИСК

Правило Лапорта
[c.145]

    Вследствие правила Лапорта й— -переходы в октаэдрических комплексах запрещены и многие комплексы должны были бы быть бесцветными, за исключением следующих случаев  [c.180]

    Наиболее общее правило отбора по Лапорту запрещает переходы между состояниями одинаковой четности д -/->- ц, и ч-/-> и, переходы g u, и g разрешены. [c.145]

    Второе правило — это правило отбора по Лапорту. Согласно этому правилу в комплексах с центром симметрии разрещенными переходами будут только те, которые изменяют четность [94], т. е. переходы четный (g)нечетный (и) и u->-g разрешены, а переходы g g и и- и запрещены. Так как все d-орбитали имеют четную симметрию, то это означает, что все d — d-переходы в центросимметричных молекулах (распространенный вариант — октаэдрическая симметрия) формально запрещены. [c.313]

    Наиболее интенсивные линии спектра связаны с изменением дипольного момента под действием электрической компоненты излучения (дипольное поглощение или излучение).

Переходы, связанные с изменением квадрупольного момента под действием электрического поля и дипольного момента под действием магнитного поля (квадрупольное и магнитное дипольное излучение или поглощение), имеют на шесть порядков более низкую интенсивность.

Для свободных атомов и ионов наиболее строгим правилом отбора является правило Лапорта-. в дипольном излучении разрешены переходы между уровнями различной четности, а в квадру-польном и магнитном — между уровнями одинаковой четности. [c.226]

    Кроме того, справедливо правило Лапорта для четности  [c.53]

    Существенно, что наряду с магнитными и квадрупольными переходами между уровнями одной четности происходят и дипольные переходы в нарушение правила Лапорта, так называемые вы- [c.237]

    Поскольку все перечисленные выше термы возникают из чистой конфигурации Зй , переходы между ними с поглощением или испусканием дипольного излучения запрещены.

Этот запрет носит название правила Лапорта он вытекает из того факта, что, поскольку d-орбиты симметричны относительно полной инверсии в центре симметрии (ядре), любые переходы, связывающие два таких уровня, не могут происходить за счет излучения или поглощения нечетного дипольного излучения [32, 72].

Если переходы наблюдаются на опыте в подходящем интервале энергий, они должны происходить с поглощением или испусканием электрического квадрупольного и магнитного дипольного излучения ( четного или симметричного но отношению к инверсии).

Правильность этого вывода четко демонстрируется спектрами лантанидов, в которых наблюдаются электрические квадру-польные переходы между термами, возникающими из различных возможных конфигураций. Такие переходы наблюдаются также в космических спектрах и будут рассмотрены ниже, в разделе П1, 6. [c.221]

    Правило Лапорта требует, чтобы электрические дипольные переходы всегда происходили между энергетическими состояниями, волновые функции которых имеют разную четность. Под четной волновой функцией ( ) понимается такая, которая не изменяется при операции инверсии, а под нечетной (и) — меняющая знак при инверсии.

В отсутствие внещних возмущений все состояния одной конфигурации имеют одинаковую четность, так что электрические дипольные переходы между ними запрещены правилом Лапорта. Однако — -переходы между разными состояниями «-конфигураций могут стать разрещенными вследствие взаимодействия с окружающими ионами и молекулами. [c.

337]

    Заметим, что правило Лапорта применимо и к молекуляр- ным системам, имеющим центр инверсии. [c.63]

    Рассмотрим вопрос, каким образом можно объяснить, почему правило отбора Лапорта, строго выполняющееся для свободных ионов металла, частично нарушается для их комплексов, так что дипольный переход оказывается разрешенным.

Зто можно объяснить изменением характера Т а и й, которые уже не являются более чисто -орбитальными волновыми функциями, а имеют некоторую примесь нечетных функций р-характера, поэтому интеграл момента перехода Ре уже не будет равен нулю.

Математически это выражается следующим образом  [c.488]

    По-видимому, наиболее важный случай искаженного или асимметрического поля имеет место у тетраэдрических комплексов. Симметрия не имеет центра инверсии, так что правило Лапорта для таких систем не выполняется. Поэтому можно ожидать (и это наблюдается экспериментально), что вследствие /7-смешивания, 488 [c.488]

    У молекул, имеющих центр симметрии, переходы между двумя четными или двумя нечетными состояниями (т. е. g- g или и- и) запрещены по правилу Лапорта. Разрешены переходы g— u и u g.

Следствием этого правила является то, что, например, с — -переходы в октаэдрических комплексах запрещены. Ниже мы обсудим механизмы, приводящие к нарушению описанного правила отбора.

В общем случае переходы, сопровождающиеся изменением значения I орбитали, также запрещены. [c.166]

    Правило Лапорта является специальным случаем правила отбора по симметрии применительно к молекулам, которые имеют центр симметрии. Запрет электронных переходов по симметрии, в том числе по парности, не является таким сильным, как спиновый, запрет.

Вследствие взаимодействия электронных волновых функций с колебательными волновыми функциями различной симметрии этот запрет часто снимается и запрещенные по симметрии или по парности переходы можно наблюдать как слабые полосы.

Это в особенности возможно тогда, когда возбужденные состояния, к которым приводят запрещенные по симметрии или парности электронные переходы, энергетически близки к состояниям, возникающим в результате разрешенных переходов. [c.45]

    Различные несимметричные колебания октаэдрического комплекса могут привести к исчезновению его центра симметрии и разрешить переходы, которые иначе были бы запрещенными по Лапорту. Такие колебательно-электронные переходы обусловливают светопоглощение комплексов, но с малой интенсивностью.

(Число молекул в несимметричной конформации в любой момент времени составляет малую долю от общего числа молекул.) Как правило, коэффициенты погашения для октаэдрических комплексов составляют 5— 100 л/(моль-см). Нецентросимметричные тетраэдрические комплексы имеют коэффициенты погашения в области 500—5000 л/(моль-см).

Поэтому можно использовать в качестве очень приближенного правила уменьшение в 100 раз каждой степени запрещенности. [c.314]

    Правило Лапорта. Согласно этому правилу электронные переходы между состояниями, волновые функции которых обладают одинаковой симметрией относительно центра симметрии / (одинаковой парностью), запрещены разрешены только переходы между электронными состояниями неодинаковой парности  [c.45]

    Иными словами, разрешены только переходы между состояниями с различной четностью g — -> и (правило Лапорта) .  [c.63]

    Это требование выполняется, если симметрия г ) -» совпадает с симметрией одной из компонент вектора-оператора дипольного момента М(Мд., М ,, М ).

Для молекул, имеющих центр симметрии, справедливо правило Лапорта, согласно которому разрешенными являются лишь д-— и-переходы (волновые функции, обладающие симметрией относительно центра инверсии, обозначаются символом >, а функции, меняющие знак при инверсии, символом ы ).

Классификация состояний молекул по симметрии и обсуждение операций симметрии с помощью теории точечных групп изложены в литературе > [c.19]

    Интересный пример нарушения правила Лапорта, обусловленного квадрупольным и магнитным дипольным излучениями, представляют собой переходы между состояниями Р-. D- и 5-конфигурации 2р иона О , а также переходы между состояниями [c.501]

    Правило Лапорта. Переходы между состояниями с одинаковой симметрией запрещены, разрещены переходы между состояниями с разной симметрией. [c.472]

Источник: https://www.chem21.info/info/50408/

Booksm
Добавить комментарий