Механика сплошных сред

Механика сплошных сред (стр. 1 из 2)

Механика сплошных сред

Преамбула

Для изучения профильных дисциплин специалистами в области ядерно-физических процессов, работающих на современных физико-энергетических установках, необходимы знания законов, описывающих свойства движения веществ в различных агрегатных состояниях.

Постановка курса имеет целью углубление знаний в области теоретической физики и дает возможность решения широкого круга прикладных задач движения сплошных сред.

В задачи изучения дисциплины входят: овладение студентами и использование в практической деятельности основных законов механики сплошных сред; овладение различными методами решения фундаментальной системы гидродинамических уравнений движения; получение сведений по основным свойствам среды при внешнем и внутреннем обтекании тел; привитие навыков экспериментального исследования различных физических явлений; изучение экспериментальной техники и методики проведения эксперимента.

Для изучения данной дисциплины студент должен владеть знаниями по курсам общей физики, высшей математики.

1. Введение (1ч)

Предмет механики сплошных сред (МСС). О моделях механического движения. Последовательность модельных представлений в механике. Аналитическая механика материальной точки . МСС — дальнейшее обобщение механики точки и твердого тела. Понятие сплошной среды.

Бесконечно малые в МСС. Пределы применимости МСС. Элемент объема в МСС, характерный размер задачи. Бесконечно малый промежуток времени в МСС. Характерное время задачи.

2. Теория упругости (4 ч)

Деформация. Вектор деформации. Однородная линейная деформация. Тензор относительной деформации. Тензор деформации и тензор поворота.

Тензор поворота. Физический смысл тензора поворота. Тензор деформации. Главные деформации среды. Чистая деформация. Изменение объема тела при деформации.

Температурная деформация. Тензор теплового расширения. Коэффициент объемного расширения.

Силы массовые, объемные и поверхностные. Их определение. Тензор напряжений. Физический смысл компонент тензора напряжений. Давление.

Результирующая сила, действующая на единицу объема тела.

Работа внутренних сил. Упругие и пластические деформации. Основное термодинамическое равенство. Изменение внутренней энергии среды при деформациях. Изменение свободной энергии среды при деформациях.

Свободная энергия деформационного тела. Коэффициенты Ламэ. Тензор сдвига. Тензор всестороннего сжатия. Модуль всестороннего сжатия. Модуль сдвига. Положительность модулей.

Закон Гука. Изменение объема тела при деформации. Изменение свободной энергии деформируемой среды, выраженное через скалярное произведение тензора напряжений и тензора деформаций.

Однородная деформация (растяжение стержня). Граничные условия. Модуль Юнга и коэффициент Пуассона. Связь между коэффициентами Ламэ, модулем Юнга и коэффициентом Пуассона. Пределы изменения коэффициентов.

Уравнения равновесия изотропных тел.

Тензор скоростей деформации. Тензор скорости поворота.

Дифференцирование по времени интеграла по подвижному объему.

Уравнение непрерывности. Интегральная и дифференциальная формы уравнения непрерывности. Несжимаемая среда.

Уравнение движения сплошной среды. Интегральная и дифференциальная формы закона сохранения импульса. Субстанциональное и локальное описание движения сплошной среды.

Уравнение момента количества движения в МСС. Интегральная форма уравнения. Символ Леви-Чивита. Дифференциальная форма уравнения. Доказательство симметричности тензора напряжений.

Тензор плотности потока импульса.

Уравнение сохранения внутренней энергии. Внутренняя энергия единицы объема сплошной среды. Плотность теплового потока.

Вектор плотности потока полной энергии (вектор Умова). Физический смысл составляющих вектора Умова.

Фундаментальная замкнутая система уравнений движения сплошной среды. Количество уравнений. Количество неизвестных. Уравнение состояния. Уравнение Фурье для плотности потока тепла. Начальные и краевые условия. Существование и единственность решений. Феноменологические коэффициенты уравнений.

Тензор вязких напряжений. Коэффициенты сдвиговой и объемной вязкости.

Модели сплошных сред. Твердое тело. Жидкость. Газы. Время релаксации напряжений. Ньютоновские жидкости. Полный тензор напряжений для ньютоновских жидкостей и газов.

3. Идеальная жидкость (6 ч)

Определение идеальной жидкости.

Замкнутая система уравнений для идеальной жидкости. Тензор напряжений. Уравнение Эйлера. Уравнение сохранения внутренней энергии. Система уравнений. Изоэнтропическое движение. Плотность потока энтропии. Уравнение Эйлера в форме Громека. Граничные и начальные условия.

Уравнение Бернулли. Потенциальное движение жидкости. Уравнение стационарного, потенциального, изоэнтропического движения идеальной жидкости в поле силы тяжести.

Уравнение Бернулли для сжимаемой и несжимаемой жидкости. Линии тока и траектории при стационарном и нестационарном движении. Трубка тока. Уравнение линий тока для стационарного движения.

Уравнение Бернулли для нестационарного движения. Баротропное движение.

Примеры применения уравнения Бернулли. Скорость истечения несжимаемой идеальной жидкости из сосуда. Распределение давления в трубе переменного сечения. Кавитация. Трубка Пито. Критическая точка.

Влияние сжимаемости среды. Критерий для учета сжимаемости.

Вихревое движение. Теорема Томсона. Сохранение циркуляции скорости. Пределы применимости теоремы Томсона в реальных жидкостях. Вихревая трубка. Теорема Гельмгольца для интенсивности вихревой трубки. Одиночная вихревая прямолинейная нить. Вихревое движение по замкнутым траекториям. Примеры вихревых движений. Вихревые кольца. Вихревое движение в природе.

Потенциальное движение. Потенциал скорости. Уравнение Бернулли для нестационарного потенциального движения. Идеальная несжимаемая жидкость. Уравнение для потенциала скорости при потенциальном движении идеальной несжимаемой жидкости. (Уравнение Лапласа). Граничные условия.

Плоское движение несжимаемой жидкости. Функция тока. Свойства функции тока. Ортогональность линяй тока и эквипотенциальных линий.

Методы решения уравнения движения идеальной жидкости. Метод конформных: отображений. Обтекание бесконечного цилиндра. Парадокс Даламбера. Метод суперпозиции потенциальных потоков. Обтекание цилиндра с циркуляцией. Подъемная сила. (Эффект Магнуса). Теорема Жуковского. Примеры обтекания цилиндра с циркуляцией.

Графоаналитический метод. Непосредственное решение уравнений движения. Движение бесконечного цилиндра в идеальной несжимаемой жидкости. Нестационарность задачи. Присоединенная масса. Примеры влияния присоединенной массы на движение тел.

4. Вязкая жидкость (7 ч)

Уравнение Навье-Стокса. Граничные и начальные условия. Вихревое движение вязкой жидкости. Уравнение переноса интенсивности вихревого движения. Диффузия вихря.

Диссипация кинетической энергии в несжимаемой вязкой жидкости. Положительность динамического коэффициента вязкости.

Точные решения уравнения Навье-Стокса. Задача Куэтта. Плоское течение Пуазейля. Цилиндрическое течение Пуазейля. Профиль скорости, расход, сила трения. Использование формулы Пуазейля для измерения вязкости жидкости.

Движение жидкости между двумя вращающимися цилиндрами. Распределение скорости, плотности и давления в зазоре. Момент вязких сил, действующих на цилиндры. Медленное обтекание шара вязкой несжимаемой жидкости.

Задача Стокса, постановка задачи, результаты решения.

5. Теория подобия и моделирование (4ч)

Подобие в гидродинамике.. Безразмерная форма уравнения Навье-Стокса. Характерные величины. Критерии подобия Рейнольдса, Маха, Фруда, Стругала. Геометрическое подобие как непременное условие динамического подобия. Сила сопротивления. Коэффициенты сопротивления: коэффициент лобового сопротивления, коэффициент подъемной силы и коэффициенты боковой силы.

Аналитические коэффициенты сопротивления. Коэффициент сопротивления цилиндрической трубы, коэффициент сопротивления шара, при ламинарном движении жидкости.

Численное решение дифференциальных уравнений.

6. Турбулентность (4 ч)

Проблема устойчивости движения.

Устойчивость стационарного движения жидкости. Общая схема исследования на устойчивость стационарных движений вязкой несжимаемой жидкости. Малые возмущения. Комплексные частоты. Условие устойчивости. Критическое число Рейнольдса. Турбулентное движение. Опыты Рейнольдса по наблюдению движения вязкой жидкости в круглой цилиндрической трубе.

Характерные особенности турбулентного движения. Нестационарность и квазипериодичность движения. Критическое число Рейнольдса. Зависимость критического числа Рейнольдса от характера и величины возмущений.

Уравнения Рейнольдса. Средние и пульсационные скорости движение. Осреднение уравнений Навье Стокса. Тензор турбулентных напряжений. Турбулентная вязкость. Незамкнутость системы уравнений турбулентного движения. Понятие о методе Фридмана.

Теория турбулентности Прандтля. Гипотезы Прандтля. Двина пути перемешивания. Логарифмический профиль скорости.

Турбулентное движение жидкости в трубах. Гладкие трубы. Формула Блазиуса для коэффициента сопротивления. Закон распределения скорости по сечению трубы.

Формула Никурадзе для коэффициента сопротивления. Сопротивление шероховатых труб. Дополнительный критерий подобия. Результаты экспериментов с шероховатыми трубами.

Постановка и метод решения задач нестационарного течения жидкости.

7. Пограничный слой (2 ч)

Понятие о пограничном слое»

Уравнения Прандтля. Уравнения Прандтля о безразмерном виде. Подобное преобразование картины движения в пограничном слое при увеличении числа Рейнольдса. Толщина пограничного слоя.

Источник: https://mirznanii.com/a/289585/mekhanika-sploshnykh-sred

Механика сплошных сред

Механика сплошных сред

Механика сплошных сред

изучает движение и равновесие газов, жидкостей и деформируемых твёрдых тел. Моделью реальных тел в М. с. с. является сплошная среда (СС); в такой среде все характеристики вещества являются непрерывными функциями пространственных координат и времени.

При деформации СС её частицы (их размеры значительно больше размеров атомов и молекул, но значительно меньше характерных размеров исследуемой теоретически или экспериментально системы) механически взаимодействуют между собой и с окружающими среду границами.

Наряду с механическими взаимодействиями в некоторых случаях существенны взаимодействия немеханической природы — тепловое, химическое и др., а также взаимодействие среды с заполняющим пространство полем — электромагнитным, гравитационным, которое тоже может рассматриваться как особого рода СС.

Для описания поведения деформируемой СС вводят, помимо плотности, ряд параметров, характеризующих состояние её частиц;кинематические параметры — вектор перемещения и вектор скорости частицы, тензор её деформации и тензор скоростей деформации и др.;динамические параметры — тензор напряжений, тензор скоростей изменения напряжения и др.

;термодинамические параметры — внутреннюю энергию, энтропию, температуру и др.;параметры физико-химического состояния — удельные электрические заряд, намагниченность и поляризации, концентрации отдельных химических компонентов и т. д.

Проблема построения конкретных моделей СС состоит в установлении системы определяющих среду величин и системы соотношений между ними, а также различных дополнительных условий, которые позволяют сформулировать математические задачи о нахождении законов движения частиц и законов изменения всех интересующих в конкретных условиях механических, физико-химических и других характеристик среды при её движениях и деформациях.При теоретическом изучении движений конечных объёмов среды система определяющих соотношений представляет собой конечную систему дифференциальных или интегральных, интегро-дифференциальных функциональных уравнений, в которых искомыми функциями являются введённые параметры частиц среды, а независимыми переменными — координаты точек пространства, где происходит движение среды, и время (так называемая точка зрения Эйлера на движение среды) или координаты (числа), индивидуализирующие отдельные частицы (например, координаты частиц среды в начальный момент времени), и время (так называемая точка зрения Лагранжа на движение среды).

При построении частных моделей СС используются общие физические законы и определённые дополнительные гипотезы феноменологического характера, опирающиеся на теоретические предпосылки к на данные опытов.Прежде всего используются основные законы механики — законы сохранения массы и импульсов (см. Сохранения законы, Импульсов теорема, Неразрывности уравнение). В случаях, когда система определяющих параметров содержит внутренний момент количества движения частиц, необходимо независимо от уравнения импульсов использовать дополнительно уравнение моментов импульса. В большом числе важных случаев одних только уравнений механики для описания движений СС недостаточно — необходимо добавить к ним закон сохранения энергии (см. Энергии уравнение), уравнения электродинамики, уравнения физико-химической кинетики.

Для нахождения решений уравнений М. с. с. должны быть сформулированы граничные или краевые условия. Оказывается также, что в рамках некоторых моделей М. с. с. не удаётся получить решение математических задач в классе непрерывных функций, а необходимо искать его в классе обобщённых функций с разрывами непрерывности на некоторых поветях. На поверхности разрыва с двух её сторон параметры среды должны быть связаны определенными условиями (см. Контактная поверхность, Разрывы гидродинамические, Тангенциальные разрывы). Эти условия, как и краевые условия, также получаются на основе использования законов сохранения массы, импульса, энергии и — в соответствующих случаях — законов электродинамики, физической химии и т. д.
Первые математические модели М. с. с. возникли ещё в XVIII в. Это — модель идеальной жидкости в гидродинамике и модель идеально упругого тела в механике твёрдых деформируемых тел. Позднее, в начале XIX в., в гидродинамике появилась модель несжимаемой вязкой жидкости — ньютоновская жидкость (см. Ньютона теория обтекания). Методы решения задач механики с использованием этих классических моделей М. с. с. достигли высокой степени совершенства и позволяют получать значительные результаты при изучении явлений природы и в технических приложениях. Так, теория упругости (механика идеально упругого тела) является и сейчас основой расчёта многих машин и сооружений. Механика идеальной и ньютоновской жидкостей служит основой многих расчётных методов в проблемах аэродинамики к авиастроения, судостроения, гидроэнергетики и др.
Однако поведение многих материалов в реальных условиях не описывается закономерностями, лежащими в основе классических моделей М. с. с. (см., например, статью Реального газа эффекты). В связи с этим классические модели механики идеальной и ньютоновской жидкостей потребовали развития на случаи, когда существенными являются сжимаемость среды, явления теплопроводности и диффузии, выделение теплоты вследствие химических реакций, перенос излучения и др. (см., например, Кинетика физико-химическая, Переноса явления), что привело к появлению новых моделей. Развитие этих моделей механики идеальной и вязкой жидкости стимулировалось задачами авиационной, ракетной и космической техники, энергетики, химической технологии, двигателестроения, лазерной техники и др. и привело к выделению самостоятельных областей механики жидкости и газа, таких, как газовая динамика, теория тепломассообмена в движущихся средах, теория горения газов, радиационная газодинамика и др.
Проблемы астрофизики, термоядерного синтеза, создания магнитогидродинамических генераторов, технологических процессов с использованием жидких металлов и другое стимулировали развитие моделей механики жидкости и газа, учитывающих электромагнитные и гравитационные взаимодействия среды и поля, и привели к обособлению таких областей механики жидкости и газа, как теория низкотемпературной и высокотемпературной плазмы, магнитогидродинамика, электрогидродинамика (см., например, Электромагнитные явления), механика магнитных жидкостей и др. В механике деформируемого твёрдого тела разработаны и широко используются модели пластического тела, учитывающие возникновение остаточных (не исчезающих после снятия нагрузки) деформаций в теле, подверженном достаточно большим нагрузкам, и модели, учитывающие ползучесть тел, то есть нарастание деформаций со временем при неизменных внешних нагрузках. Продолжающееся развитие этих моделей вызывается потребностями машиностроения (в том числе авиастроения) и строительства в связи с увеличением напряжённости конструкций и, следовательно, ростом требовании к их прочности как при обычных, так и при повышенных температурах (см. Тепловая прочность). Так возникли области механики твёрдого деформируемого тела: теория пластичности, теория ползучести, теория вязкоупругости и вязкопластичности, теория деформирования композиционных материалов и др. Одна из серьёзных проблем механики твёрдого деформируемого тела — создание моделей СС и схем явлений, позволяющих предсказывать разрушение конструкций. Эта задача всё ещё не имеет удовлетворительного решения. На пути её разрешения развиваются теории хрупкого разрушения (см. Механика разрушения), усталости, старения материалов и др.
В классических моделях М. с. с., а также и во многих современных моделях рассматриваются однородные среды. Однако многие среды являются макроскопически неоднородными (гетерогенными) и в некоторых из них необходимо учитывать относительное движение элементов среды. В таких случаях в М. с. с. вводятся модели взаимопроникающих сплошных сред. В этих моделях один и тот же объём пространства считается заполненным двумя или более СС, каждая из которых имеет свою плотность и свои значения определяющих параметров. Между заполняющими пространство средами существуют различные виды взаимодействия — механическое, тепловое и др. Примерами гетерогенных сред могут служить всевозможные смеси твёрдых, жидких и газообразных частиц; суспензии твёрдых частиц в жидкостях, эмульсии, водонасыщенные грунты, смеси порошкообразных материалов различной структуры (см. Порошковые материалы), композиционные материалы и т. п.Одна из основных проблем М. с. с. состоит в адекватном приведении механических задач к задачам математическим. Так как во многих даже относительно простых случаях математические задачи М. с. с. оказываются неразрешимыми имеющимися математическими средствами, то к М. с. с. относят и исследования, связанные с разработкой математических методов решения задач М. с. с. Эти исследования, с одной стороны, состоят в возможном видоизменении и упрощении самих систем определяющих уравнений к постановок задач для них, а с другой — в разработке новых математических методов и алгоритмов решения сформулированных задач.Задачи М. с. с. во многих случаях связаны с большим объёмом вычислений. Поэтому в М. с. с. всегда использовались наиболее совершенные вычислительные методы и вычислительная техника. Наряду с теорией атомных реакторов М. с. с. была первым крупным пользователем ЭВМ и продолжает оказывать сильное влияние на развитие современных вычислительных методов и вычислительной техники.

Одним из наиболее эффективных общих методов построения новых моделей СС, неоднократно использовавшимся и ранее, является вариационный метод. При помощи этого метода удаётся объединить на общей основе различные феноменологические и статистические подходы к построению механических и термодинамических моделей сплошных сред.

Авиация: Энциклопедия. — М.: Большая Российская Энциклопедия.Главный редактор Г.П. Свищев.1994.

Смотреть больше слов в «Энциклопедии техники»

МЕЦХВАРИШВИЛИ НИКОЛАЙ ГЕОРГИЕВИЧ →← МЕХАНИКА РАЗРУШЕНИЯ

Источник: https://rus-techichnical-enc.slovaronline.com/1509-%D0%9C%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D0%B8%D0%BA%D0%B0%20%D1%81%D0%BF%D0%BB%D0%BE%D1%88%D0%BD%D1%8B%D1%85%20%D1%81%D1%80%D0%B5%D0%B4

МЕХА́НИКА СПЛОШНО́Й СРЕДЫ́

Механика сплошных сред

Авторы: М. Э. Эглит

МЕХА́НИКА СПЛОШНО́Й СРЕДЫ́, изуча­ет дви­же­ние и рав­но­ве­сие га­зов, жид­костей и де­фор­ми­руе­мых твёр­дых тел, а так­же фи­зи­ко-хи­мич. про­цес­сы в этих сре­дах. Су­ще­ст­ву­ет ряд отд.

ди­сцип­лин, ко­то­рые рас­смат­ри­ва­ют ана­ло­гич­ные во­про­сы и мо­гут быть на­зва­ны раз­де­ла­ми М. с. с.: ме­ха­ни­ка жид­ко­сти и га­за, га­зо­вая ди­на­ми­ка, маг­нит­ная гид­ро­ди­на­ми­ка, тео­рия уп­ру­го­сти, тео­рия пла­стич­но­сти и др. В М. с. с.

да­ёт­ся чёт­кая фор­му­лиров­ка об­щих ос­нов дис­цип­лин, изу­чаю­щих за­ко­но­мер­но­сти по­ве­де­ния разл. де­фор­ми­руе­мых сред, а так­же срав­ни­ва­ют­ся воз­мож­но­сти раз­ных мо­де­лей сред. Роль М. с. с.

осо­бен­но важ­на в свя­зи с по­яв­ле­нием но­вых ма­те­риа­лов, рас­чёт про­цес­сов в ко­то­рых тре­бу­ет соз­да­ния но­вых мо­де­лей сред.

Тер­мин «М. с. с.» вве­дён в свя­зи с тем, что ре­аль­ные сре­ды, имею­щие дис­крет­ное строе­ние, рас­смат­ри­ва­ют­ся как сплош­ные. Ре­аль­ная сре­да со­сто­ит из ато­мов и мо­ле­кул, а час­то пред­став­ля­ет со­бой со­во­куп­ность отд. круп­ных час­тиц (напр., пес­чи­нок). В М. с. с.

пред­по­ла­га­ет­ся, что в ка­ж­дой ма­лой час­ти объ­ё­ма, за­ня­то­го сре­дой, со­дер­жит­ся мас­са. Та­кой под­ход пра­во­ме­рен то­гда, ко­гда мас­шта­бы изу­чае­мых про­цес­сов мно­го боль­ше, чем раз­ме­ры отд. час­тиц и рас­стоя­ния ме­ж­ду ни­ми. Па­ра­мет­ры сре­ды (плот­ность, ско­рость и др.) пред­став­ля­ют­ся не­пре­рыв­ны­ми функ­ция­ми ко­ор­ди­нат.

Ис­клю­че­ние со­став­ля­ют не­ко­то­рые по­верх­но­сти, на ко­то­рых функ­ции тер­пят раз­рыв: по раз­ные сто­ро­ны по­верх­но­сти зна­че­ния па­ра­мет­ров сре­ды раз­лич­ны. При­ме­ра­ми та­ких по­верх­но­стей мо­гут слу­жить гра­ни­ца раз­де­ла сред с разл.

свой­ст­ва­ми, фронт удар­ной вол­ны, воз­ни­каю­щей при взры­ве или при дви­же­нии тела со сверх­зву­ко­вой ско­ро­стью, фрон­ты го­ре­ния, де­то­на­ции и фа­зовых пе­ре­хо­дов.

В со­дер­жа­нии М. с. с. вы­де­ля­ют три час­ти. В 1-й час­ти вво­дят­ся осн. по­ня­тия, ис­поль­зуе­мые при опи­са­нии сплош­ных сред: по­ля ско­ро­стей и ус­ко­ре­ний, век­тор вих­ря ско­ро­сти (см. Вих­ре­вое те­че­ние), тен­зо­ры де­фор­ма­ций, ско­ро­стей де­фор­ма­ций, на­пря­же­ний и др.

Во 2-й час­ти при­ме­ни­тель­но к сплош­ным сре­дам фор­му­ли­ру­ют­ся уни­вер­саль­ные фи­зич. законы со­хра­не­ния (в нью­то­нов­ской ме­ха­ни­ке это за­ко­ны со­хра­не­ния мас­сы, ко­ли­че­ст­ва дви­же­ния, мо­мен­та ко­ли­че­ст­ва дви­же­ния, энер­гии), а так­же за­кон из­ме­не­ния эн­тро­пии. Су­ще­ст­ву­ет и т.

 н. ре­ля­ти­ви­ст­ская М. с. с., в ко­то­рой за ос­но­ву при­ни­ма­ют­ся за­ко­ны спе­ци­аль­ной или об­щей тео­рии от­но­си­тель­но­сти. Из уни­вер­саль­ных фи­зич. за­ко­нов вы­во­дят­ся вы­пол­няю­щие­ся для лю­бой сре­ды уни­вер­саль­ные диф­фе­рен­ци­аль­ные урав­не­ния и ус­ло­вия на по­верх­но­стях раз­ры­ва.

В 3-й час­ти вво­дит­ся по­ня­тие ма­те­ма­тич. мо­де­ли сре­ды как сис­те­мы урав­не­ний, ко­то­рая вклю­ча­ет в се­бя не толь­ко уни­вер­саль­ные урав­не­ния, но и т. н. оп­ре­де­ляю­щие со­от­но­ше­ния, вы­пол­няю­щи­е­ся толь­ко для не­ко­то­ро­го клас­са сред или толь­ко для од­ной кон­крет­ной сре­ды.

В сис­те­му оп­ре­де­ляю­щих со­от­но­ше­ний вхо­дят свя­зи ме­ж­ду на­пря­же­ния­ми или ско­ро­стя­ми из­ме­не­ния на­пря­же­ний и де­фор­ма­ция­ми или ско­ро­стя­ми де­фор­ма­ций (ко­то­рые мо­гут за­ви­сеть так­же от темп-ры и др. фи­зи­ко-хи­мич. па­ра­мет­ров), вы­ра­же­ние внутр.

энер­гии как функ­ции па­ра­мет­ров со­стоя­ния сре­ды, а так­же со­от­но­ше­ния, опи­сы­ваю­щие из­ме­не­ние фи­зи­ко-хи­мич. па­ра­мет­ров (ес­ли та­кие па­ра­мет­ры не­об­хо­ди­мы для опи­са­ния рас­смат­ри­вае­мых про­цес­сов).

Оп­ре­де­ляю­щие со­от­но­ше­ния ус­та­нав­ли­ва­ют­ся на ос­но­ве обоб­ще­ния опыт­ных фак­тов с учё­том тре­бо­ва­ний, на­кла­ды­вае­мых за­ко­на­ми тер­мо­ди­на­ми­ки и тен­зор­ной при­ро­дой па­ра­мет­ров, опи­сы­ваю­щих сре­ду.

В М. с. с. рас­смат­ри­ва­ют­ся разл. ма­те­ма­тич. мо­де­ли сплош­ных сред (напр., иде­аль­ные или вяз­кие жид­ко­сти и га­зы, уп­ру­гие и пла­стиче­ские сре­ды), де­мон­ст­ри­ру­ют­ся эф­фек­ты и за­ко­но­мер­но­сти, опи­сы­вае­мые той или иной мо­де­лью.

Так­же про­во­дит­ся опи­са­ние ме­то­дов ана­ли­тич. или чис­лен­но­го ис­сле­до­ва­ния про­цес­сов в разл. де­фор­ми­руе­мых сре­дах. Ме­то­ды и мо­де­ли М. с. с. ши­ро­ко ис­поль­зу­ют­ся в тех­ни­ке, ес­теств. нау­ках и др. об­лас­тях. Об истории развития М. с. с. см.

в ст. Механика.

Источник: https://bigenc.ru/physics/text/2210122

Booksm
Добавить комментарий