Электростатика диэлектриков

Уравнения электростатики для диэлектриков

Электростатика диэлектриков

Давайте теперь свяжем полученные нами результаты с тем, что мы уже узнали в электростатике. Основное уравнение имеет вид

, (10.17)

где — плотность всех электрических зарядов. Поскольку уследить за поляризационными зарядами непросто, удобно разбить на две части. Обозначим снова через заряды, появляющиеся за счет неоднородной поляризации, а остальную часть назовем . Обычно означает заряд, сообщаемый проводникам или распределенный известным образом в пространстве. В этом случае уравнение (10.17) приобретает вид

,

или

. (10.18)

Уравнение для ротора от , конечно, не меняется:

. (10.19)

Подставляя из уравнения (10.8), получаем более простое уравнение:

.

Электри́ческая инду́кция (электри́ческое смеще́ние) — векторная величина, равная сумме вектора напряжённости электрического поля и вектора поляризации.

В СИ: .

В СГС: .

Величина электрической индукции в системе СГС измеряется в СГСЭ или СГСМ единицах, а в Международной системе единиц (СИ) — в кулонах на м² (L−2TI). В рамках СТО векторы и объединяются в единый тензор, аналогичный тензору электромагнитного поля. Уравнения для вектора индукции в СГС имеют вид (2ая пара уравнений Максвелла)

Здесь — плотность свободных зарядов, а — плотность тока свободных зарядов. Введение вектора , таким образом, позволяет исключить из уравнений Максвелла неизвестные молекулярные токи и поляризационные заряды.

45. Исто́чник то́ка (также генератор тока) — двухполюсник, который создаёт ток, не зависящий от сопротивления нагрузки, к которой он присоединён.

В быту «источником тока» часто неточно называют любой источник электрического напряжения (батарею, генератор, розетку), но в строго физическом смысле это не так.

Более того, обычно используемые в быту источники электроэнергии по своим характеристикам гораздо ближе к источнику ЭДС, чем к источнику тока. Идеальный источник тока[править | править вики-текст]

Напряжение на клеммах идеального источника тока зависит только от сопротивления внешней цепи :

Мощность, отдаваемая источником тока в сеть, равна:

Поскольку для источника тока , напряжение и мощность, выделяемая им, неограниченно растут при росте сопротивления.

Реальный источник тока[править | править вики-текст]

Реальный источник тока в линейном приближении может быть описан при помощи внутреннего сопротивления . Реальный источник представляется как идеальный источник тока, соединенный параллельно со внутренним сопротивлением. Можно показать, что реальный источник тока с внутренним сопротивлением эквивалентен реальному источнику ЭДС, имеющему внутреннее сопротивление и ЭДС .

Напряжение на клеммах реального источника тока равно

Сила тока в цепи равна

Мощность, отдаваемая реальным источником тока в сеть, равна

Источником тока является катушка индуктивности, по которой шёл ток от внешнего источника, в течение некоторого времени ( ) после отключения источника. Этим объясняется искрение контактов при быстром отключении индуктивной нагрузки: стремление к сохранению тока при резком возрастании сопротивления (появление воздушного зазора) ведёт к пробою зазора.

Вторичная обмотка трансформатора тока, первичная обмотка которого последовательно включена в мощную линию переменного тока, может рассматриваться как почти идеальный источник переменного тока.

Следовательно, размыкание вторичной цепи трансформатора тока недопустимо.

Вместо этого при необходимости перекоммутации в цепи вторичной обмотки (без отключения линии) эту обмотку предварительно шунтируют.

Основные характеристики электрического тока:

а) сила тока I – численно равна количеству электричества (заряду) Q, протекающего по проводнику за время t:

I =

В зависимости от величины и направления токи бывают: постоянные, переменные, пульсирующие и другие. Будем рассматривать только постоянные токи I = const.

Ток измеряется прибором – амперметром, который включается в цепь последовательно проводнику (сопротивлению).

б) напряжение U – равно разности потенциалов на участке цепи.

Напряжение измеряется прибором – вольтметром, который включается параллельно проводнику (сопротивлению);

в) сопротивление R проводника.

лектродвижущая сила (ЭДС) — скалярная физическая величина, характеризующая работу сторонних сил, то есть любых силнеэлектрического происхождения, действующих в квазистационарных цепях постоянного или переменного тока. В замкнутом проводящем контуре ЭДС равна работе этих сил по перемещению единичного положительного заряда вдоль всего контура[1].

По аналогии с напряжённостью электрического поля вводят понятие напряжённость сторонних сил , под которой понимают векторную физическую величину, равную отношению сторонней силы, действующей на пробный электрический заряд, к величине этого заряда. Тогда в замкнутом контуре ЭДС будет равна:

где — элемент контура.

ЭДС так же, как и напряжение, в Международной системе единиц (СИ) измеряется в вольтах. Можно говорить об электродвижущей силе на любом участке цепи. Это удельная работа сторонних сил не во всем контуре, а только на данном участке.

ЭДС гальванического элемента есть работа сторонних сил при перемещении единичного положительного заряда внутри элемента от одного полюса к другому. Работа сторонних сил не может быть выражена через разность потенциалов, так как сторонние силы непотенциальны и их работа зависит от формы траектории.

Так, например, работа сторонних сил при перемещении заряда между клеммами тока вне самого́ источника равна нулю.

Электри́ческое напряже́ние между точками A и B электрической цепи или электрического поля — физическая величина, значение которой равно отношению работы эффективного электрического поля (включающего сторонние поля[1]), совершаемой при переносе пробного электрического заряда из точки A в точку B, к величине пробного заряда.

При этом считается, что перенос пробного заряда не изменяет распределения зарядов на источниках поля (по определению пробного заряда). Напряжение в общем случае формируется из двух вкладов: работы электрических сил и работы сторонних сил.

В случае, когда на участке цепи не действуют сторонние силы (в этом случае ), работа по перемещению заряда складывается только из работы потенциального электрического поля , которая не зависит от пути, по которому перемещается заряд.

В этом случае электрическое напряжение между двумя точками совпадает с разностью потенциалов между ними (поскольку ).

В общем случае напряжение между двумя точками отличается от разницы потенциалов в этих точках[2] на работу сторонних сил по перемещению единичного положительного заряда (эту работу называют электродвижущей силой на данном участке цепи, ):

46. Зако́н О́ма — эмпирический физический закон, определяющий связь электродвижущей силы источника или электрического напряжения с силой тока и сопротивлением проводника установлен в 1826 году, и назван в честь его первооткрывателя Георга Ома.

В своей оригинальной форме он был записан его автором в виде :

Здесь X — показания гальванометра, т.

е в современных обозначениях сила тока I, a — величина, характеризующая свойства источника напряжения, постоянная в широких пределах и не зависящая от величины тока, то есть в современной терминологии электродвижущая сила (ЭДС) , l — величина, определяемая длиной соединяющих проводов, чему в современных представлениях соответствует сопротивление внешней цепи R и, наконец, b параметр, характеризующий свойства всей установки, в котором сейчас можно усмотреть учёт внутреннего сопротивления источника тока r[1].

В таком случае в современных терминах и в соответствии с предложенной автором записи формулировка Ома (1) выражает

Закон Ома для полной цепи:

где:

· — ЭДС источника напряжения,

· — сила тока в цепи,

· — сопротивление всех внешних элементов цепи,

· — внутреннее сопротивление источника напряжения.

Закон Ома в дифференциальной форме[править | править вики-текст]

Сопротивление зависит как от материала, по которому течёт ток, так и от геометрических размеров проводника.

Полезно переписать закон Ома в так называемой дифференциальной форме, в которой зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала. Для изотропных материалов имеем:

где:

· — вектор плотности тока,

· — удельная проводимость,

· — вектор напряжённости электрического поля.

Все величины, входящие в это уравнение, являются функциями координат и, в общем случае, времени. Если материал анизотропен, то направления векторов плотности тока и напряжённости могут не совпадать. В этом случае удельная проводимость является симметричным тензором ранга (1, 1), а закон Ома, записанный в дифференциальной форме, приобретает вид:

Удельная электропроводность – величина, обратная удельному сопротивлению.

=1/r (т.е.р) “хи” – “хаппа”

[ ] = Ом-1·м-1.

R=r·l/S , где: l – длина проводника (расстояние между

электродами).

S – площадь поперечного сечения (площадь электродов).

R – сопротивление раствора.

= l / (RS).

Удельная электропроводность – электропроводность раствора, помещённого между параллельными электродами, расположенными на расстоянии 1см площадью 1см2.

Сверхпроводи́мость — свойство некоторых материалов обладать строго нулевым электрическим сопротивлением при достижении имитемпературы ниже определённого значения (критическая температура).

Известны несколько сотен соединений, чистых элементов, сплавов икерамик, переходящих в сверхпроводящее состояние. Сверхпроводимость — квантовое явление. Оно характеризуется также эффектом Мейснера, заключающемся в полном вытеснении магнитного поля из объема сверхпроводника.

Существование этого эффекта показывает, что сверхпроводимость не может быть описана просто как идеальная проводимость в классическом понимании.

Открытие в 1986—1993 гг. ряда высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) далеко отодвинуло температурную границу сверхпроводимости и позволило практически использовать сверхпроводящие материалы не только при температуре жидкого гелия (4.2 К), но и при температуре кипения жидкого азота (77 К), гораздо более дешевой криогенной жидкости.

Электри́ческая мо́щность — физическая величина, характеризующая скорость передачи или преобразования электрической энергии.

В словесной формулировке звучит следующим образом[2]

Мощность тепла, выделяемого в единице объёма среды при протекании электрического тока, пропорциональна произведению плотности электрического тока на величину напряженности электрического поля

Математически может быть выражен в следующей форме:

где — мощность выделения тепла в единице объёма, — плотность электрического тока, — напряжённость электрического поля, σ — проводимость среды, а точкой обозначено скалярное произведение.

Закон также может быть сформулирован в интегральной форме для случая протекания токов в тонких проводах[3]:

Количество теплоты, выделяемое в единицу времени в рассматриваемом участке цепи, пропорционально произведению квадрата силы тока на этом участке исопротивления участка

В интегральной форме этот закон имеет вид

где dQ — количество теплоты, выделяемое за промежуток времени dt, I — сила тока, R — сопротивление, Q — полное количество теплоты, выделенное за промежуток времени отt1 до t2.

Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском:

Источник: https://studopedia.ru/4_80764_uravneniya-elektrostatiki-dlya-dielektrikov.html

Электростатика диэлектриков

Электростатика диэлектриков

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Электростатика диэлектриков

Введение

1. Решение уравнений электростатики в кусочно-однородной диэлектрической среде

2. Диэлектрический шар во внешнем однородном поле

Введение

Различают две задачи электростатики диэлектриков. Во-первых, надо уметь рассчитывать электрические поля в системах проводников с диэлектрическими прокладками. Эта задача характерна для практической электротехники.

Во-вторых, в этом разделе физики надо изучить физическую природу диэлектрического упорядочения. Необходимо выяснить, каким образом поляризуются среды и как потом они влияют на другие среды.

Расчет же эффектов диэлектрических прокладок нельзя вести без понимания того, как именно в этих средах возникает система связанных зарядов и к каким это приводит следствиям для электрического поля в них

Размещено на Allbest.ru

  • Основы электростатики проводников: макроскопические электродинамические формы электромагнитных полей. Анализ электростатического поля проводников: энергия; проводящий эллипсоид; силы, действующие на проводник в поле; составление средних выравниваний.курсовая работа [398,8 K], добавлен 06.05.2011

Источник: https://revolution.allbest.ru/physics/00596579_0.html

Проводники и диэлектрики

Условно в природе все тела можно разделить, согласно электрическим свойствам на такие классы:

К проводникам стандартно относятся все металлы, в которых присутствует множество так называемых «свободных» электронов, которые ранее оторвались от ионов кристаллической решетки и теперь свободно перемещаются по металлу. Что касается диэлектриков, то в них присутствие таких зарядов не наблюдается.

Ничего непонятно?

Попробуй обратиться за помощью к преподавателям

Рисунок 1. Диэлектрическая проницаемость. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

Также существуют вещества с наличием небольшого числа «свободных» зарядов, они при этом занимают промежуточное положение между диэлектриками и проводниками и носят название «полупроводники».

Заряды в составе молекул и атомов диэлектрика существуют в прочной взаимосвязи между собой, а их перемещение становится возможным исключительно в пределах своей молекулы.

Но подобная ограниченная подвижность зарядов может спровоцировать возникновение в диэлектрике заряженных областей (поверхностей) под влиянием внешнего электрического поля.

Возникающие при этом заряды будут называться «поляризационными» (связанными), при этом, они, в отличие от «свободных» зарядов металла, не способны к перетеканию по проволоке от одного образца к другому.

Замечание 1

Процессы, осуществляемые в диэлектриках во внешнем поле, легко увидеть при представлении диэлектрика в качестве среды, состоящей из электрических диполей. Электрический диполь представляет систему двух разноименных зарядов, характеризующуюся дипольным моментом.

Рисунок 2. Электрический диполь. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

В целом, любая молекула может быть систематически рассмотрена в формате электрического диполя с дипольным моментом.

Диэлектрики в электростатическом поле

Какое влияние оказывают на электростатическое поле тела, не являющиеся проводниками? Для выяснения этого вопроса надо ближе познакомиться со строением таких тел.

У изолятора или диэлектрика электрические заряды, а точнее, электрически заряженные частицы — электроны и ядра в нейтральных атомах связаны друг с другом.

Они не могут, подобно свободным зарядам проводника, перемещаться под действием электрического поля по всему объему тела.

Замечание 2

Различия в строении проводников и диэлектриков приводят к их разному поведению в электростатическом поле. Электрическое поле способно существовать внутри диэлектрика. Понять процесс формирования незаряженным диэлектриком электрического поля помогает изучение электрических свойств нейтральных атомов и молекул.

Виды диэлектриков и их поляризация

Существующие в физике диэлектрики можно разделить на следующие виды:

Рисунок 3. Диэлектрики в электростатическом поле. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

Полярные будут состоять из таких молекул, центры распределения положительных и отрицательных зарядов у которых совпадать не будут. Неполярные состоят из атомов или молекул, чьи центры распределения положительных и отрицательных оказываются совпадающими.

Молекулы, таким образом, у этих видов также разные. К полярным диэлектрикам принадлежат: вода, спирты, и др., к неполярным можно отнести водород, инертные газы, кислород, бензол, полиэтилен и др.

Во вторую большую группу веществ, различаемых, согласно их электрическим свойствам, включены диэлектрики (изоляторы), то есть специальные вещества, которые не проводят электрический ток. К диэлектрикам относят: разновидности пластмасс, керамики, кристаллы солей, сухую древесину.

Резкая граница между проводниками и изоляторами отсутствует, поскольку в той или иной степени все вещества обладают способностью к проведению электрического тока, однако в большинстве случаев можно пренебречь плохой проводимостью веществ, при этом считая их идеальными изоляторами.

Поскольку все вещества оказываются состоящими из электрически заряженных частиц, происходит их непосредственное взаимодействие с электрическим полем.

В диэлектриках, под воздействием электрического поля, может фиксироваться смещение зарядов на незначительное расстояние, с величиной такого смещения, меньшей размеров молекул и атомов.

В то же время, подобные смещения могут спровоцировать довольно значительные последствия, например, в виде возникновения индуцированных зарядов.

https://www.youtube.com/watch?v=BcN-08nLOXs

В диэлектриках, в отличие от проводников, возникновение индуцированных зарядов может наблюдаться не просто на поверхности, но и внутри их объема. Существуют несколько механизмов диэлектрической поляризации.

Таким образом, механизмы поляризации полярных диэлектриков и неполярных будут различны при сравнении. Дипольные моменты молекул (в отсутствие внешнего поля) будут хаотически ориентированными, по этой причине в любом объеме диэлектрика, содержащем довольно большое число молекул, суммарный дипольный момент оказывается равнозначным нулевому значению.

В рамках внешнего электрического поля на молекулы оказывает непосредственное воздействие вращающий момент, что заставляет молекулы начинают ориентироваться таким образом, что вектор дипольного момента начинает выстраивается вдоль вектора напряженности внешнего поля.

Таким образом, диэлектрик и каждая из его частей приобретает индуцированный дипольный момент, а такой механизм поляризации будет называться ориентационным. В полном объеме ориентации всех молекул оказывает препятствие тепловое хаотическое движение, что объясняет лишь частичную ориентацию молекул диэлектрика по внешнему полю.

Источник: https://spravochnick.ru/fizika/elektrodinamika/elektrostatika_dielektrikov/

Диэлектрики в электростатическом поле — Класс!ная физика

Электростатика диэлектриков

«Физика — 10 класс»

Какое влияние оказывают на электростатическое поле тела, не являющиеся проводниками?
Для выяснения этого вопроса надо ближе познакомиться со строением таких тел.

У изолятора или диэлектрика электрические заряды, а точнее, электрически заряженные частицы — электроны и ядра в нейтральных атомах связаны друг с другом. Они не могут, подобно свободным зарядам проводника, перемещаться под действием электрического поля по всему объёму тела.

Различие в строении проводников и диэлектриков приводит к тому, что они по- разному ведут себя в электростатическом поле. Электрическое поле может существовать внутри диэлектрика.

Чтобы понять, как незаряженный диэлектрик создаёт электрическое поле, сначала познакомимся с электрическими свойствами нейтральных атомов и молекул.

Изоляторы в физике обычно называют диэлектриками от греческого «диа» — через и английского «электрик» — электрический (термином «диэлектрики» обозначают вещества, через которые передаются электромагнитные взаимодействия)

Атомы и молекулы состоят из положительно заряженных частиц — ядер и отрицательно заряженных частиц — электронов.

На рисунке 14.17 изображена схема простейшего атома — атома водорода. Положительный заряд атома (заряд ядра) сосредоточен в его центре.

Электрон движется в атоме с большой скоростью. Один оборот вокруг ядра он делает за очень малое время, порядка 10-15 с.

Поэтому, например, уже за 10 9 с он успевает совершить миллион оборотов и, следовательно, миллион раз побывать в двух любых точках 1 и 2, расположенных симметрично относительно ядра.

Это даёт основание считать, что в среднем по времени центр распределения отрицательного заряда приходится на середину атома, т. е. совпадает с положительно заряженным ядром.

Однако так обстоит дело не всегда. Рассмотрим молекулу поваренной соли NaCl (рис. 14.18).

Атом натрия имеет во внешней оболочке один валентный электрон, слабо связанный с атомом. У атома хлора семь валентных электронов. При образовании молекулы единственный валентный электрон натрия захватывается хлором.

Оба нейтральных атома превращаются в систему из двух ионов с зарядами противоположных знаков.

Положительный и отрицательный заряды не распределены теперь симметрично по объёму молекулы: центр распределения положительного заряда приходится на ион натрия, а отрицательного — на ион хлора.

Электрический диполь.

На большом расстоянии такую молекулу можно приближённо рассматривать как электрический диполь (рис. 14.19).

Электрическим диполем называют систему двух равных по модулю, но противоположных по знаку зарядов, находящихся на некотором расстоянии друг от друга.

Два вида диэлектриков.

Существующие диэлектрики можно разбить на два вида:

полярные, состоящие из таких молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов не совпадают;

неполярные, состоящие из атомов или молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов совпадают. Следовательно, молекулы у этих двух видов диэлектриков разные.

К полярным диэлектрикам относятся спирты, вода и другие вещества; к неполярным — инертные газы, кислород, водород, бензол, полиэтилен и др.

Поляризация полярных диэлектриков.

Полярный диэлектрик состоит из молекул, которые можно рассматривать как электрические диполи. Тепловое движение приводит к беспорядочной ориентации диполей (рис. 14.26), поэтому на поверхности диэлектрика, а также и в любом его объёме, содержащем большое число молекул (выделенный прямоугольник на рисунке 14.26), электрический заряд в среднем равен нулю.

Напряжённость электрического поля в диэлектрике в среднем также равна нулю.

Поместим диэлектрик в однородное электрическое поле. Со стороны этого поля на каждый электрический диполь будут действовать две силы, одинаковые по модулю, но противоположные по направлению (рис. 14.27, а).

Они создадут момент сил, стремящийся повернуть диполь так, чтобы его ось была направлена по силовым линиям поля (рис. 14.27, б). При этом положительные заряды смещаются в направлении электрического поля, а отрицательные — в противоположную сторону.

Смещение положительных и отрицательных связанных зарядов диэлектрика в противоположные стороны называют поляризацией.

Однако тепловое движение препятствует созданию упорядоченной ориентации всех диполей. Только при температуре, стремящейся к абсолютному нулю, все диполи выстраивались бы вдоль силовых линий.

Таким образом, под влиянием поля происходит лишь частичная ориентация электрических диполей.

Это означает, что в среднем число диполей, ориентированных вдоль поля, больше, чем число диполей, ориентированных против поля.

На рисунке 14.28 видно, что у положительно заряженной пластины на поверхности диэлектрика появляются преимущественно отрицательные заряды диполей, а у отрицательно заряженной — положительные.

В результате на поверхности диэлектрика возникает связанный заряд.

Внутри диэлектрика положительные и отрицательные заряды диполей компенсируют друг друга и средний поляризованный связанный электрический заряд по-прежнему равен нулю.

Поляризация неполярных диэлектриков.

Неполярный диэлектрик в электрическом поле также поляризуется. Под действием поля положительные и отрицательные заряды его молекулы смещаются в противоположные стороны и центры распределения положительного и отрицательного зарядов перестают совпадать, как и у полярной молекулы.

Молекулы растягиваются (рис. 14.29). Такие деформированные молекулы можно рассматривать как электрические диполи, оси которых направлены вдоль поля.

На поверхностях диэлектрика, примыкающих к заряженным пластинам, появляются связанные заряды противоположного знака, как и при поляризации полярного диэлектрика.

В результате поляризации возникает поле, создаваемое связанными поляризованными зарядами и направленное против внешнего поля (рис. 14.30).

Если напряжённость внешнего поля Е0, а напряжённость поля, создава емого поляризованными зарядами, Е1, то напряжённость поля внутри ди электрика равна:

Е = Е0 — Е1.

Поле внутри диэлектрика ослабляется. Степень ослабления поля зависит от свойств диэлектрика.

Физическая величина, равная отношению модуля напряжённости поля Е0 в вакууме к модулю напряжённости поля Е в диэлектрике, называется диэлектрической проницаемостью вещества

Источник: «Физика — 10 класс», 2014, учебник Мякишев, Буховцев, Сотский

Назад в раздел «Физика — 10 класс, учебник Мякишев, Буховцев, Сотский»

Электростатика — Физика, учебник для 10 класса — Класс!ная физика

Что такое электродинамика — Электрический заряд и элементарные частицы. Закон сохранения заряд — Закон Кулона. Единица электрического заряда — Примеры решения задач по теме «Закон Кулона» — Близкодействие и действие на расстоянии — Электрическое поле — Напряжённость электрического поля. Силовые линии — Поле точечного заряда и заряженного шара.

Принцип суперпозиции полей — Примеры решения задач по теме «Напряжённость электрического поля.

Принцип суперпозиции полей» — Проводники в электростатическом поле — Диэлектрики в электростатическом поле — Потенциальная энергия заряженного тела в однородном электростатическом поле — Потенциал электростатического поля и разность потенциалов — Связь между напряжённостью электростатического поля и разностью потенциалов.

Эквипотенциальные поверхности — Примеры решения задач по теме «Потенциальная энергия электростатического поля. Разность потенциалов» — Электроёмкость. Единицы электроёмкости. Конденсатор — Энергия заряженного конденсатора. Применение конденсаторов — Примеры решения задач по теме «Электроёмкость. Энергия заряженного конденсатора»

Источник: http://class-fizika.ru/10_a175a.html

����������� � �� ��������, ����������� � ��������� ������������� ������������

Электростатика диэлектриков

�������� (����) � ��������� ������������������� ���������� ������������� ��� �����������.�

�����������, ��� ������������, ������������ ������� ������ ��� ������������ ����� ����� �������, ������������� � ��������������. ��� ������ ��� �������� ������������� �����, � ����� ��� ��������� ������������� ����������� ������ �������, ����������� ����� ����� ������������ ����� � ��� ����������, �� ������� ��� �����������.�

������������� ����� ���� �������� �� ���� ���������� ����������: � ������������, ������ � �������. � �������� ������������ ������������ � �������� ������������ ������, �����������, ������� ��� � ����������, ��� � � ������ ����������.

��� ������������� ���� ����� ����������� ���������� ������� �������������. ������������� �������� ����� ���������. �� ������ ������� ���������� ����������� �������� ��������� ������ ����, ������ ������������ ��������, ������������ � ������������� ����� (���������������� �����, ����� � �. �.).

������ ����������� ����� ����� ���������� ��������. ������� ������������ �������� ���� ������� ������� �� �������.

��������, ������������ �������� ����������������� ����� ��� ���������� �� ������� ����� ���������. �������� ������ ����������� � �������� ������� �����������. � ��� ��������� �������� ��������������� (������, �����, ������, �����, ������ � �. �.) � ������������� (������, ������, ������, ��������� ������������� ������������ ��������) �������������.

����������� �� ���� ������� ���������� �������� �������������� � ������������� ���������� � ����������� ��� �������� ������������������ ���������, ������������ �� ������������ ������ ��������� � �� �������� �������.

��� ������� ��������� ���� ������� ����������� �������� �� ������ ��� ����������, �� � ���������� ����������� (�������, �����, ������������������� ����������). � ������� � ������ ������������ ������� ��������� ���������� ��������� ����������, ��������� ���� �������� ������������� �������� ����������� ���������� ����� 1015� — 1016 �� � �.

��� ��������� �������� � ������������ ���������� ����������� ������� �� ���� (��������, ��� ��������� ������� ����������� ��� � ������� ����), � ���� ������ ����������� ������ ���� ����������� �������� � ���������� ������������.

����������� �������� ��������� �������������� � � ��� �������� ���������� ������������� ������������������� ����.

������������� ������������ ���� ������������ �������� �� ������ ������� ������������� ����������� �������������� ����, ������������ �������� � ��� ���������� ����� ����������, �������� �������������� �� ���� ������ �����������, �� � ��������� �� ������� ��� ��������� �������������� ����, ������� ���������� ������������. ����������� ��������� ������� ������� �� ������������� ���� � �����������.

����� �� �������� �������� ���������� ������������ � ������������������ �������� �������� �������� ��������� ������������� ��������� �� ����� � ���� �� �����, ������� ������ �������� �������� ���������� ������ ������������� ���������, �������� � �������.

����� �������� �����, ��� �������������� ������������� ����� � ��������� �������� ��������� ��������� �������� � ����� ��������, �����, � ����� �������, ����� � ������������ ������������� ���� �� ������������ �� ������������� ���������, �, � ������ �������, ����� �������� � ��������� ������� ��������� �������������� �������� ����� ����� (��� �������� �������). ��� ����� � ������ ������� ���������� �����, ��� �������������� ������������� ���� � ����������. ����� �������� ��������������� ���������� � �� ������� ����� ����������������� ������ ��������� ���� ������.

����������� ������������

���� ������������� ���� ��������� � �������, �� �������� � ����������� ������� ������������� ���� � ������ ����� ������� ������ �� �������� � ����� ������������ �������, ��������� ����. ���� �� ���� ��������� � �����-���� �����������, �� � ��������� ����������, ���������� ���������� ��������, ����������� ������� �� ������������� ����.

��� ��������� ��� �������������� ���� ��������� �� ������� ��������� � �����������, ��������������� ����. � ���������� ����� ����������� �������� ���������� �������� � ������� �������� ���� � ���������� �� �������. ��� ������� ���������� ������������ �����������. ��� ������������ ���� �������� � ��������. �������� ����� ���������� ������������ ������������.

�������������� �������� — ������ ������� ���� ������������� ����, ����������� �������� �������������� ����������� ��������� (��������) ����, ������� ���������� ����, ����������� � ��������, ��������� ���.

��� ������� ������������ ����������, ��� ������ ���������� �������������� ����, ��� ������ ���������� ��� ������������� � ������ ����� ��� ��� �� �������, ��������� �������� ����, � �������������, ��������������� �������������������� ����������� ������.�

���� ���������� ��������� � ���������� ������������� ����, �� �������� ���������� ���������� ����� ����������. ���� ������� �������� � �������� �������� ������ �, �������������, � ���������� �����������.

��� ���� ���������� ������������� ����, ��� ������� ����������� ����������. �� �������� ��� ������� ������������ ��� ������� ������� ���������� � ����� �� ����� ��� ��������� ���������� �������, ������������ ��� ���������� �����������.

������� �����: ��� ����� ��������������� ������ ��-�� ���� ��� ���������

�������� � ���������� �����������

���� ����������� ����������� �� �������� �������������, ��� �� ����� ��� ��������� �������������� ���� ��� �������� ���� ��������. � ����������� �� �������� ������� � ��������� ����������� �� ��� �������������� ���� ����������� ������� �� ��� ����: ���������� � �������� (� ����������� � �������������� ������������).

� ���������� ������������, ���� ��� �� ��������� � ������������� ����, ��������� ���������� �� �������, ������� �����, ����������� � ������� ����.

������� �������� ���� ���������� ����� ������������� ��� �������� ������������� �������, ����������� � ������ ����.

��������� � ������ ���� ������������� � ������ �������� ������������ ���������� ������ � ��������, �� �� ������� ������������ ���� �������������� ��� ������������ �����������.

��� �������� ���� ������� � ������������������ ���� ��������� ��� �������� ��� ���� ��������� � ������ �������� ���������� � �������� �� ���������.

�� ������� ������������ ���� � ���� ������ �������������� ��� ������, �. �.

��� ������� ���� ������ ������������ �������� ������� -q � + q, ����������� ���� �� ����� �� ��������� ����� ���������� �, ������ �������� ������ ������ ���������� ������������ ������ ����.

� ����� ������� ������������� ����� ����������� ��������� � ����������� ������������� ����, ������������� ����� � � ��������������� �����������. ��� ������ ������������� �������� ����, ��� ������ � ������������� �������� ������� � ������ ��������.

��� ������������ ���� ��������� ������������ � �������� ��������� �������� ������������ ���� ����� � ���������� ����� ���������� �����������. ��������� ���� ��������� ������� ����������� ��� �������� ���� ���������� ����������� ������������.

� �������� ������������ �������� ������������ ����� ������. �������� � ����������� �������� ��������, ��������� ������ ��� ����� ������ ���� ���������. ��� �������� � ����������� ����� ������� ��������� ������� � � ����, ��� ��� �����������, ����� �������� ���� ���, ���������������� ���� �����������.

��� ����������� �� ��� �������� �������� ������������������� ���� ������ ����� �������������� � ������������� ����� ����� ����. ����� ��������� �������������� ������������ ����� �������������� �������� ��������.

��� ��������� ������������� ���� ���������� ���� ������� ������� �� ��������� ���� � ����������� ����, ������������ ����������� ����� ��������� �������������� ���� � �������� �� ��������� ��������.

� ������������ ������������� ���� ������� ������� � �������������� ������� ����������� ����������.

� ����� ������� ���������� � ����� �������� ������� ������������ ������� ��������� �������� ���� ������� �� ����������� ������������� ����.

����� ������ ���� �����������, ������� ���������� ��������������, � ���� ������������ ��������� ����� � ����������� �����������, ���������� ��������� �������.

��������� ���� ������� ����������� �������� ��������� ��� ���� ����������� �������: ������������, ������ � �������. � ������ � ������� ������������, � ������� ������� ���������� ����� ���������� ������, ��� � �����, ������� ����������� �����������, ��� ��� ����� �������� ������ ������ ���������� ������������ ���� ��� �������� �������� ������� ����������� ��� �������������� ����� ����������.

��������� � ����� ����������� ��������� ����� � �������� ���� ������������, � �� ����������� �� ������������ � ������������ ���������� ����, � ������ �������� ������ ��������������� ����������� ������ ����� ������ �����. ������� ���������� �� ���� ����� ������ �������� ������������ �����������.

���������� ������������ ������ ������� �������, ����������� � ��������� ������������ �����������. ����� ������ �������� ������ ���������� ���� � ���� ������������. � ���������� ����� ������� ����������� ����� ����������� ��� �������� ������������ �������.

��������� ������������� ������������

��� ���������� �������� ���������� �������� �������������� �������������������. ��� �������� �����������, ���� ������������� �������������� ���� �� ���������� �� ���������� ����������� ��� ������� ����������� ��������.

� ������� ������������� ���� ���������� ����������� ������� ����������� �� ���� � ����, ������� � ������ ���� ���� ������������, ���������� �����������.

������������� �������������� ����, ��� ������� ���������� ��������� ������� �����������, ���������� ��������� �������������� (������������� ����������) �����������.

�������� ������������� �������������� ����, ������� ����������� � ����������� ��� ��� ������������� � ������������� ����������, ���������� ���������� ��������������.

���������� ������������� ������ � ��������� ��� ������ ���������. ��������� ��������� ������������� � ���������� ���������� ����� ���������.

�������� �������������� (�������������) �������� ������ � ����, �������� ��� ������� ��������.

������� �����������

������ ���������� �������� � ������������, ������ � ������� ��������� � ������� �� ���� �������: �� ������������ �����������, ��������, �����������, ���������, ������� ����������� � �. �. �������, �������� �������� ������������� ���������, ������ ����������� ��� �������.

��� ����������, ����������, ��������, � �������� ���������� � �� �������������� ������������ �������, ��������������� ���������� ������� (��������, ����������� +20� �, �������� 760 ��). ����������� ����� ���������, ������ ������� � �. �.

���� �������� ������������ ������ ������������� ����������. ���, ��������� �������� ������� ��� ���������� �������� ���������� 30 ��/��. ������������ ����� ����������� � ���, ��� ����� ������ ������ ����������������� �� ����������� ��������.

������ ����������� ���������� ��������� ����� ������� ������������� ����������. ������������� ��������� ��������� �������� ������� ����� ����� �� ����������� ��� ����������� ���� �� ����������� ���������. ������� ��������, � ��������� ����, ����������� ������� ������������� ��������� ������ ������������. � ���������, ��� � � �����, ����������������� �� ����������� �������� ����� ������.

������� ����������� ������������ �������� ����� ������������ ���������� ��� �������������, ��� � �������������� �������������. ��� ����������� ����� ����� ��������� ������������� � ������������ ��������.

���������� ���� ��� ������� ��������� ������� �� ����������, ������������� � �������� ������ ��������� � ������� �� ������. ������� ������������� ���������� ���������� �����, ������, �������, ������, � ����� ��������� ����������� � ������������� ������������ ��������, �������, �������� � �. �.

���� ����� ���������� �������� ���������� ��������� � ��������� ������������� � ���������� ������� ������������ ��������� (��������, � ������� � ��������� ����������, ��� ������ ���������� �� ������������ �����������), ������ ����������� ������������������ ������.�

� ������� ��������� �������� ��������� ������������� (��� ���������� �������� � � ���������� ���������� ����) ��������� �������� ���������������� ������������.

�������� ��������� ������������� ������������

����������������� �������������, ��/��
������, ����������� ���������10,0-25,0
������3,0
����� �����������6,0 -15,0
������3,0 — 4,0
�������15,0 — 20,0
�������������9,0 — 14,0
�����80,0 — 200,0
������10,0 — 40,0
������6,0 — 7,5
�����1,5 — 3,0

Источник: http://ElectricalSchool.info/spravochnik/material/608-dijelektriki-poljarizacija-i-probivnaja.html

Booksm
Добавить комментарий